光子ってなんで質量ないくせにエネルギーあんの？３ [無断転載禁止]©2ch.net

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/03/27(月) 13:40:08.47

質量とエネルギーが本質的には同じだからこそ素粒子の質量をGeVとかって書くんだろ？
E=mc^2的に考えてもおかしい

※前スレ
光子ってなんで質量ないくせにエネルギーあんの？２
http://rio2016.2ch.net/test/read.cgi/sci/1473462901/

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/03/27(月) 18:12:21.53

削除依頼を出しました

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/03/28(火) 06:42:22.04

質量とエネルギーは関係ない

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/03/28(火) 12:55:35.21

馬鹿スレを続ける奴は馬鹿

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/03/29(水) 20:28:30.45

馬鹿って言う奴こそバカ

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/03/31(金) 16:58:59.21

ふむ

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/03/31(金) 21:26:10.91

あのさ、Ｅ＝ＭＣ＾２って近似式です。
光速度「定数」が大なので、Ｃについて高次はところを無視した
摂動論的な表現です。
ただそれだけ。

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/01(土) 18:44:03.07

>>7
一致も近似も測定して確認することできないんだから

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/01(土) 18:59:04.73

測定や確定など生物のわがままに過ぎない

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/04(火) 02:47:40.78

超弦理論

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/04(火) 12:39:21.45

馬鹿スレってなんで意味ないくせに続ける奴あんの？

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/04(火) 18:19:23.63

mc^2/√(1-(v/c)^2)*Σ1/k^(1/2+i*mc^2/√(1-(v/c)^2))=mc^2/√(1-(v/c)^2)*(1+1/2^(1/2+i*mc^2/√(1-(v/c)^2))+1/3^(1/2+i*mc^2/√(1-(v/c)^2))+1/5^(1/2+i*mc^2/√(1-(v/c)^2))+・・・)
mc^2/√(1-(v/c)^2)=ゼロ点のとき (v=v1)
mc^2/√(1-(v/c)^2)*Σ1/k^(1/2+i*mc^2/√(1-(v/c)^2))=mc^2/√(1-(v1/c)^2) ←虚数項が消えるため静止する
mc^2/√(1-(v/c)^2)≠ゼロ点のとき　　(v<v1)
mc^2/√(1-(v/c)^2)*Σ1/k^(1/2+i*mc^2/√(1-(v/c)^2))=e^(i*arcsin(v/c))*mc^2/√(1-(v/c)^2)=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)　←虚数項が存在するため運動する

mc^2=n番目のゼロ点　が運動すると
mc^2/√(1-(v1/c)^2)=n+1番目のゼロ点　に到達する
0<v<v1の範囲でmが運動する時n番目のゼロ点とn+1番目のゼロ点の間からはみ出ないため静止しない
v=v1に到達した時静止する
この状態から運動する時

mc^2/√(1-(v1/c)^2)=n+1番目のゼロ点　が運動すると
mc^2/√(1-(v2/c)^2)=n+1番目のゼロ点　に到達する
v1<v<v2の範囲でmが運動する時n+1番目のゼロ点とn+2番目のゼロ店の間からはみ出ないため静止しない
v=v2に到達した時静止する

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/05(水) 02:49:24.72

S(n)=n番目の素数
S(m) = | lim[n→∞] [2*3*5*・・・*S(n)]^(1/2+i*y(m))*Σ1/S(k)^(1/2+i*y(m)) | ＝素数のみの無限積*素数のみのゼータ関数
S(m) = | lim[n→∞]√[2*3*5*・・・*S(n)]*{ cos(y(m)*log[2*3*5*・・・*S(n)])+i*sin(y(m)*log[2*3*5*・・・*S(n)]) }*{Σcos(y(m)*log[S(k)]/√S(k)-i*Σsin(y(m)*log[S(k)]/√S(k)) |
S(m) = | lim[n→∞]√[2*3*5*・・・*S(n)]*[ { cos(y(m)*log[2*3*5*・・・*S(n)])*Σcos(y(m)*log[S(k)]/√S(k)+sin(y(m)*log[2*3*5*・・・*S(n)])*Σsin(y(m)*log[S(k)]/√S(k) }
+i*{ sin(y(m)*log[2*3*5*・・・*S(n)])*Σcos(y(m)*log[S(k)]/√S(k)-cos(y(m)*log[2*3*5*・・・*S(n)])*Σsin(y(m)*log[S(k)]/√S(k) } ] |

S(m) = lim[n→∞] √[2*3*5*・・・*S(n)]*√[Σcos(y(m)*log[S(k)]/√S(k)^2+Σsin(y(m)*log[S(k)]/√S(k)^2]
S(1) = 2 = lim[n→∞] √[2*3*5*・・・*S(n)]*√[Σcos(y(1)*log[S(k)]/√S(k)^2+Σsin(y(1)*log[S(k)]/√S(k)^2] ←y(1)≒14.134　　
S(2) = 3 = lim[n→∞] √[2*3*5*・・・*S(n)]*√[Σcos(y(2)*log[S(k)]/√S(k)^2+Σsin(y(2)*log[S(k)]/√S(k)^2] ←y(2)≒21.022
S(3) = 5 = lim[n→∞] √[2*3*5*・・・*S(n)]*√[Σcos(y(3)*log[S(k)]/√S(k)^2+Σsin(y(3)*log[S(k)]/√S(k)^2] ←y(3)≒25.010
S(4) = 7 = lim[n→∞] √[2*3*5*・・・*S(n)]*√[Σcos(y(4)*log[S(k)]/√S(k)^2+Σsin(y(4)*log[S(k)]/√S(k)^2] ←y(4)≒30.424
S(5) = 11 = lim[n→∞] √[2*3*5*・・・*S(n)]*√[Σcos(y(5)*log[S(k)]/√S(k)^2+Σsin(y(5)*log[S(k)]/√S(k)^2] ←y(5)≒32.935
y(n)=n番目のゼロ点のときS(n)=ｎ番目の素数となるため全てのゼロ点の個数と全ての素数の個数は一致する

E=√((mc^2)^2+(hν)^2)*Σ1/S(k)^(1/2+i*√((mc^2)^2+(hν)^2))=√((mc^2)^2+(hν)^2)*Σcos(√((mc^2)^2+(hν)^2)*log[S(k)]/√S(k)-i*√((mc^2)^2+(hν)^2)*Σsin(√((mc^2)^2+(hν)^2)*log[S(k)]/√S(k)
√((mc^2)^2+(hν)^2)=ゼロ点のとき
E=√((mc^2)^2+(hν)^2)*Σ1/S(k)^(1/2+i*√((mc^2)^2+(hν)^2))=√((mc^2)^2+(hν)^2)
√((mc^2)^2+(hν)^2)≠ゼロ点のとき
E=√((mc^2)^2+(hν)^2)*Σ1/S(k)^(1/2+i*√((mc^2)^2+(hν)^2))=mc^2+i*hν

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/05(水) 03:38:28.02

hν～～～→●(E=mc^2/2)→　　　←●(E=mc^2/2)←～～～hν
hν=(mcv/2)/√(1-(v/c)^2)
m/2の質量に光を当てて運動させるとき中点でぶつかり静止してm/√(1-(v/c)^2)の重さの質量になる
その後接点で光の交換が起こり左右逆向きに運動するため反発する
地表においた板に質量を打ち付けた際板は質量から光を吸収しないため板と質量の接点から光が空間に飛び出してくる
当てた光が質量の増加分になる時
⊿E=√[√((mc^2)^2+(hν)^2)^2-(mc^2)^2]=√[[mc^2/√(1-(v/c)^2)]^2-[mc^2]^2]=mcv/√(1-(v/c)^2)
E=e^(i*arcsin(hν/√((mc^2)^2+(hν)^2)))*√((mc^2)^2+(hν)^2)=mc^2+i*hν

E=e^(i*arcsin((hν1-hν2)/√((mc^2)^2+(hν1+hν2)^2)))*√((mc^2)^2+(hν1+hν2)^2)=√((mc^2)^2+4*(hν1*hν2))+i*(hν1-hν2)

ｈν1=hν2=(mcv/2)/√(1-(v/c)^2)
E=√((mc^2)^2+4*(hν1*hν2))+i*(hν1-hν2)=mc^2/√(1-(v/c)^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/05(水) 09:09:48.22

湯川教授も馬鹿も見た目でわからないんだから人間ってなんなんだろう

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/05(水) 17:08:13.19

hν'=hν/√(1+(hν/mc^2)^2)+i*√((mc^2)^2+(hν)^2)　　←mの質量にhνの光が吸収される際に実際にmが吸収するエネルギー
m=0 ←つまり空間にhνの光を放射するとき
hν'=hν/√(1+(hν/0)^2)+i*√((0)^2+(hν)^2)=ｈν/∞+i*hν=i*hν ←実部が消失して虚部のみになるため空間を伝搬する光のエネルギーは虚部方向にエネルギーを持つ
E=e^(∫hν'/mc^2 d(hν) )*mc^2=e^(i*arcsin(hν/√((mc^2)^2+(hν)^2)))*√((mc^2)^2+(hν)^2)=mc^2+i*hν

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/06(木) 01:18:56.54

hν'=hν*√(1+(hν/mc^2)^2)+i*√((mc^2)^2+(hν)^2)
m=0
hν'=hν*√(1+(hν/0)^2)+i*√((0)^2+(hν)^2)=i*hν　　←hν/0=i
hν=mcv/√(1-(v/c)^2)
hν'=mcv/(1-(v/c)^2)+i*mc^2/√(1-(v/c)^2)
E=e^(∫hν'/(mc^2) dv)*mc^2=e^(log(1/√(1-(v/c)^2))+i*arcsin(v/c))*mc^2=e^(i*arcsin(v/c))*mc^2/√(1-(v/c)^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/08(土) 01:06:35.69

hν'=e^(i*arcsin[mc^2/√((mc^2)^2+(hν)^2)])*[mc^2+(hν)^2/(mc^2)] ←mの質量がｈνを吸収する際に吸収するエネルギー
hν=0のときｈν'=i*mc^2　　　　
hν→∞のときｈν'=mc^2+∞^2/mc^2
mc^2=hνのときつまり空間をｈνが伝搬する時
hν'=e^(i*arcsin[1/√2])*2*(hν)=√2*hν+i*√2*hν　　　←ｈνの質量エネルギーにｈνの光を吸収させる時
E=Σhν+i*Σｈν=mc^2+i*hν　　←光の重ね合わせで質量と光が表される

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/08(土) 14:55:40.76

光子を素粒子の仲間とするのが間違い
重力波と同じくくりにすればいい

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/08(土) 17:22:31.56

観測できないからないと言うのは間違い、技術がなさすぎる。

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/09(日) 01:36:08.68

>>20
観測できないとは無いという意味、日本語も理解しようよ

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/09(日) 03:04:24.11

時間や空間も観測できないから無いということになるな
有る無しは人の考え方次第でころころ変わるから、こだわるのは無駄

Ｒ · 2017/04/10(月) 19:24:09.24

素粒子をわると、π？になってると思う
それが、π。にできるといくぶんよくなるのかな？でもまだ∨が、のこってしまう

Ｒ · 2017/04/11(火) 05:32:38.84

>>29ズドンッ【`щ´】∨

Ｒ · 2017/04/11(火) 05:38:07.73

>>24 (-_ ｰ)〆冷却放射ーー！！ズバンッ！！

寒い( > < )?寒いα∞

Ｒ · 2017/04/11(火) 05:41:54.86

>>23うけてみよ？？○かみびーむ? 【 `щ ′】∞

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/14(金) 00:31:40.43

hν1(k)=cos[y*logS(k)]/√S(k)
hν2(k)=sin[y*logS(k)]/√S(k)

hν1(0)=cos[y*logS(0)]/√S(0)=cos[y*log1]/√1=1
hν2(0)=sin[y*logS(0)]/√S(0)=sin[y*log1]/√1=0

hν1(1)=cos[y*logS(1)]/√S(1)=cos[y*log2]/√2
hν2(1)=sin[y*logS(1)]/√S(1)=sin[y*log2]/√2

hν1(2)=cos[y*logS(2)]/√S(2)=cos[y*log3]/√3
hν2(2)=sin[y*logS(2)]/√S(2)=sin[y*log3]/√3

mc^2=m(0)c^2/√(1-(v/c)^2)*Σcos[y*logS(k)]/√S(k)=m(0)c^2/√(1-(v/c)^2)*(1+cos[y*log2]/√2+cos[y*log3]/√3+cos[y*log5]/√5+cos[y*log7]/√7+・・・
hν=m(0)c^2/√(1-(v/c)^2)*Σsin[y*logS(k)]/√S(k)=m(0)c^2/√(1-(v/c)^2)*(0+sin[y*log2]/√2+sin[y*log3]/√3+sin[y*log5]/√5+sin[y*log7]/√7+・・・

y=m(0)c^2/√(1-(v/c)^2)
m(0)=0 v=c
y=(0/0)*c^2
mc^2=(0/0)*c^2*Σcos[(0/0)*c^2*logS(k)]/√S(k)=(0/0)*c^2*(1+cos[(0/0)*c^2*log2]/√2+cos[(0/0)*c^2*log3]/√3+cos[(0/0)*c^2*log5]/√5+cos[(0/0)*c^2*log7]/√7+・・・=0
hν=(0/0)*c^2*Σsin[(0/0)*c^2*logS(k)]/√S(k)=(0/0)*c^2*(0+sin[(0/0)*c^2*log2]/√2+sin[(0/0)*c^2*log3]/√3+sin[(0/0)*c^2*log5]/√5+sin[(0/0)*c^2*log7]/√7+・・・=hν

hν(赤色)+hν(緑)=hν(黄色) 赤色の光と緑色の光を重ねて認識すると黄色の光になる
赤色の周波数 < 黄色の周波数　<緑色の周波数　になるため光のエネルギーの合成は足し算にならない
hν(緑色)=[hν(赤色)+hν(緑)]*Σsin[[hν(赤色)+hν(緑)]*logS(k)]/√S(k)　　

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/16(日) 17:57:47.56

静止したmにhν1の光を吸収させて運動させた後mからhν2の光が放出された際のmのエネルギー
E=e^(i*[arcsin(hν1/√((mc^2)^2+(hν1)^2))-arcsin(hν2/√((mc^2)^2+(hν2)^2))])*mc^2*√(1+(hν1/mc^2)^2)/√(1+(hν2/mc^2)^2)

hν1≠0 hν2=0のとき
E=e^(i*arcsin(hν1/√((mc^2)^2+(hν1)^2)))*mc^2*√(1+(hν1/mc^2)^2)=mc^2+i*hν2

hν1=0 hν2≠0のとき
E=e^(i*-arcsin(hν2/√((mc^2)^2+(hν2)^2)))*mc^2/√(1+(hν2/mc^2)^2)=mc^2/(1+(hν2/mc^2)^2)-i*hν2/(1+(hν2/mc^2)^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/16(日) 18:15:19.05

E=e^(i*arcsin(√(2GM/Rc^2)/√(1-(2GM/Rc^2))))*mc^2/√(1-(2GM/Rc^2))=mc^2+i*mc√(2GM/R)/√(1-(2GM/Rc^2))=mc^2+i*hν
hν=mc√(2GM/R)/√(1-(2GM/Rc^2))
Mの周囲でmは上記の光を吸収するためmはMに引き寄せられる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/17(月) 01:16:00.38

静止した質量mにｈν1とhν2を吸収させて運動させた際のmのエネルギー
E=e^(i*[arcsin(hν1/√((mc^2)^2+(hν1)^2+(hν2)^2))+arcsin(hν2/√((mc^2)^2+(hν1)^2+(hν2)^2))])*mc^2*√(1+(hν1/mc^2)^2+(hν2/mc^2)^2)=mc^2+i*hν
m=0のとき
E=e^(i*[arcsin(hν1/√((hν1)^2+(hν2)^2))+arcsin(hν2/√((hν1)^2+(hν2)^2))])*0*√(1+(hν1/0)^2+(hν2/0)^2)=0+i*√((hν1)^2+(hν2)^2)
x*arcsin(1/x)=π/2
静止した質量mにhν1とhν2とｈν3を吸収させて運動させた際のmのエネルギー
E=e^(i*[arcsin(hν1/√((mc^2)^2+(hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2))+arcsin(hν2/√((mc^2)^2+(hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2))+arcsin(hν3/√((mc^2)^2+(hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2))])*mc^2*√(1+(hν1/mc^2)^2+(hν2/mc^2)^2+(hν3/mc^2)^2)=mc^2+i*hν
m=0のとき
E=e^(i*[arcsin(hν1/√(hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2))+arcsin(hν2/√((hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2))+arcsin(hν3/√((hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2))])*0*√(1+(hν1/0)^2+(hν2/0)^2+(hν3/0)^2)=0+i*√((hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2)
Σhν(k)=√((hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2+・・・+(hνn)^2) ←hν1からhνnまでのn個の光を合成させた際の光のエネルギー

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/17(月) 01:58:18.62

静止した質量mにhν1とhν2を吸収させて運動させた際のmのエネルギー
E=e^(i*[arcsin(hν1/√((mc^2)^2+(hν1)^2+(hν2)^2))+arcsin(hν2/√((mc^2)^2+(hν1)^2+(hν2)^2))])*mc^2*√(1+(hν1/mc^2)^2+(hν2/mc^2)^2)=mc^2+i*hν
m=0のとき
E=e^(i*[arcsin(hν1/√((hν1)^2+(hν2)^2))+arcsin(hν2/√((hν1)^2+(hν2)^2))])*0*√(1+(hν1/0)^2+(hν2/0)^2)=0+i*√((hν1)^2+(hν2)^2)

静止した質量mにhν1とhν2とｈν3を吸収させて運動させた際のmのエネルギー
E=e^(i*[arcsin(√((hν1)^2+(hν2)^2)/√((mc^2)^2+(hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2))+arcsin(hν3/√((mc^2)^2+(hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2))])*mc^2*√(1+(hν1/mc^2)^2+(hν2/mc^2)^2+(hν3/mc^2)^2)=mc^2+i*hν
m=0のとき
E=e^(i*[arcsin(√((hν1)^2+(hν2)^2)/√((hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2))+arcsin(hν3/√((hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2))])*0*√(1+(hν1/0)^2+(hν2/0)^2+(hν3/0)^2)=0+i*√((hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2)

Σhν(k)=√((hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2+・・・+(hνn)^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/18(火) 01:09:57.25

E=mc^2+i*Σhν(k)=√((mc^2)^2+(Σhν(l))^2)+i*[Σhν(k)-Σhν(l)]

Σhν(k)=√((hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2+・・・+(hνn)^2)

E=mc^2+i*√((hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2+・・・+(hνn)^2)=√((mc^2)^2+(hν(l1)^2+・・・+(hνln)^2)+i*√((hν1)^2+(hν2)^2+(hν3)^2+・・・+(hνn)^2-[(hν(l1)^2+・・・+(hνln)^2])

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/19(水) 00:25:33.56

E=mc^2+i*Σhν(k)=√((mc^2)^2+Σ(hν(l))^2)+i*[Σhν(k)-Σhν(l)]=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)

(v/c)/√(1-(v/c)^2)=[Σhν(k)-Σhν(l)]/√((mc^2)^2+Σ(hν(l))^2)

v=c*[Σhν(k)-Σhν(l)]/√{(mc^2)^2+Σ(hν(l))^2+[Σhν(k)-Σhν(l)]^2}

v=c*[hν1+hν2-hν3]/√{(mc^2)^2+(hν3)^2+[hν1+hν2-hν3]^2}

hν1とｈν2を吸収させｈν3の光が質量に飲まれる時上記の速度vで質量が運動する

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/19(水) 01:03:00.65

E=hν*{sin(ωt)-sin(ωt+X)}=hν*{sin(ωt)*(1-cosX)-cos(ωt)*sinX}=hν*2*sin(X/2)*sin(ωt-arcsin[sinX/(2*sin(X/2))])
E=Σ(hν*sinωt)　
⊿E=E-E'=Σ(hν{sin(ωt)-sin(ωt+X)})=Σhν*2*sin(X/2)*sin(ωt-arcsin[sinX/(2*sin(X/2))])
hνが光源から飛ぶ時光源から飛ぶ光の位相をずらして光を出現させる
Xが0のとき光源から飛び出す光と光源に飛び込む光の位相はπずれているため光源周囲で光が完全に相殺され光が飛び出さない
光源から飛び出す光の位相がずらされる時光源に飛び込む光と光源から飛び出す光が相殺されなくなり光が出現する

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/20(木) 01:39:45.48

v=c*[hν1+hν2-hν3]/√{(mc^2)^2+(hν3)^2+[hν1+hν2-hν3]^2}
hν2=hν3
v=c*[hν1]/√{(mc^2)^2+(hν3)^2+[hν1]^2}
hν1とhν2の光吸収させhν2が質量に吸収され質量に変化する際vの速度で運動する
ｈν1=mcv/√(1-(v/c)^2)
vで運動する質量にhνの光を吸収させるさい
vからv'まで質量の速度が変動する
v'=v/√{1+(1-(v/c)^2)*(hν)^2}　
hν=0のとき
v'=v
v=cのときhνのおおきさによらずv'=vなので質量は光を吸収しない

ま · 2017/04/21(金) 02:05:22.11

停止請求、危険だと判断されました

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/23(日) 01:35:07.45

vで運動するmの重さの質量にｈνの光を吸収させる時v'の速度で運動する
v'=v/√{1+(1-(v/c)^2)*(hν/mc^2)^2}　
v=c m=0　つまり空間にhνを吸収させた際
v'=c/√{1+0*(hν/0*c^2)^2}=c/√{1+(hν/c^2)^2}の速度で運動する
v≒c-(hν)^2/c^3　←光の速さがcからhνが大きくなるに連れて減速する
√(1-(v/v')^2)=√(1-(1+(hν/c^2)^2)*(v/c)^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/24(月) 02:33:56.03

E(x)が光源から飛び出す光　　　E'(x)が光源に飛び込む光
E(x)=Σ[hν*cos(2πνt+x)]+i*Σ[hν*sin(2πνt+x)]=mc^2+i*hν
E'(x)=Σ[hν*cos(2πνt+π+x)]+i*Σ[hν*sin(2πνt+π+x)]=-mc^2-i*hν
E(x)+E'(x)=0 位相のずれが等しい時相殺されるため光源周辺に光は存在しない
E(x)+E'(0)=Σ(hν*[cos(2πνt)*(cosx-1)-sin(2πνt)*sinx])+i*Σ(hν*[sin(2πνt)*(cosx-1)+cos(2πνt)*sinx])
光源から飛び出す光と光源に飛び込む光の位相のずれが異なる時光源周辺に光が存在する
E(x)+E'(0)=Σhν*2*sin(x/2)*cos(2πνt+arcsin(sinx/(2*sin(x/2))))+i*Σhν*2*sin(x/2)*sin(2πνt+arcsin(sinx/(2*sin(x/2))))
x→0
E(x)+E'(0)≒Σhν/c*cos(2πνt+arcsin(1))+i*Σhν/c*sin(2πνt+arcsin(1))=Σhν*x*cos(2πνt+π/2)+i*Σhν*x*sin(2πνt+π/2)=0+i*hν
位相のずれxがかぎりなく0に近いとき実部は0になり虚部のみになるため光のみになる
xが大きくなるに連れ実部が現れ質量性を帯びる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/24(月) 02:37:46.65

地球の大気中をπだけ位相がずれた光が飛びかっているため地球上空に光が存在しないように見えるが
相殺されているだけで地球を公転する光が存在する
特定の光の位相のずれを制御することで地球の大気中に光が出現するためエネルギーをロス無しで地球全体に伝搬させられる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/25(火) 00:58:42.56

E=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)
hν1=mcv/√(1-(v/c)^2)
v=(hν1/mc)/√(1+(hν1/mc^2)^2)
√(1-(v/c)^2)=1/√(1+(hν1/mc^2)^2)
|E|=mc^2/√(1-(v/c)^2)=√((mc^2)^2+(hν1)^2))
E=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)+hν2*(1-(v/c))
E=mc^2+i*hν1+i*hν2*(1-(hν1/mc^2)/√(1+(hν1/mc^2)^2))=mc^2+i*hν3
mの重さの質量にhν1の光を吸収させた後運動方向後方からhν2の光を吸収させる時hν3の光を吸収させたとみなせる
hν1+hν2-(hν1)*(hν2)/√((mc^2)^2+(hν1)^2))=hν3 ←m>>>>hν1,hν2のときhν1+ｈν2≒hν3

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/25(火) 01:18:09.80

hν1+hν2-(hν1)*(hν2)/√((mc^2)^2+(hν1)^2))=hν3
m=(hν1/c^2)*√((ν2/[ν1+ν2-ν3])^2-1) ←ν1,ν2,ν3に整数値を入れた際に生成される値しか質量は取ることができない

ま · 2017/04/25(火) 18:12:35.35

＋エネルギーにかえてみよう

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/25(火) 21:29:32.06

>>1
主体的質量と客観的質量の違い
数式どんなにいじっても頭の弱いカスの所業

理論値に極めて近いだけで厳密なことは実証不可能である。

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/26(水) 01:23:45.60

ｈν1とhν2を質量mに吸収させた際⊿hν1と⊿hν2が質量mに吸収されるさい
E=mc^2+i*hν=√((mc^2)^2+(⊿hν(1)+⊿hν(2))^2)+i*√((hν(1)+hν(2))^2-(⊿hν(1)+⊿hν(2))^2)
で表され
v=c*[√((hν(1)+hν(2))^2-(⊿hν(1)+⊿hν(2))^2)]/√((mc^2)^2+(hν(1)+hν(2))^2)の速度で運動する
⊿hν1=hν1 ⊿hν2=hν2のとき当然v=0
⊿hν1=⊿hν=0のとき
v=((hν(1)+hν(2))/√((mc^2)^2+(hν(1)+hν(2))^2)の速度で運動する
hν1からhνnまでのn個の同一ベクトルに進行する光がmに吸収される時
E=√((mc^2)^2+(Σ⊿hν(k))^2)+i*√((Σhν(k))^2-(Σ⊿hν(k))^2)で表され
v=c*√(Σ(hν(k))^2-(Σ⊿hν(k))^2)/√((mc^2)^2+(Σhν(k))^2)の速度で運動する
m=0のとき⊿hν=0なのでnの値によらずv=c
nの屈折率の物質中でv=c/nとなるとき
⊿hν=0とすると
v=c/n=c*(Σ(hν(k))/√((mc^2)^2+(Σhν(k))^2)の速度でnの屈折率内部の原子が運動し玉突き事故のように光を隣の原子に伝えていく
屈折率n=√((mc^2)^2+(Σhν(k))^2)/Σ(hν(k)で表されるため
屈折率の値が大きい時mが大きくなる
水や氷よりダイヤモンドの屈折率が大きいのは光を伝搬する原子がHやOよりも重いCであるため

ま · 2017/04/26(水) 11:37:08.90

>>42なんか自分てなにもの

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/27(木) 01:28:43.56

V=RI+i*ωLI-i*I/(Cω)=I*√(R^2+(ωL-1/(ωC))^2)
E=IV=I^2*√(R^2+(ωL-1/(ωC))^2)
E=mc^2+i*hν1-i*hν2=c^2*√(m^2+[(hν1-hν2)/c^2]^2)

I=c R=m C→∞
2π(ν1-ν2)L=h(ν1-ν2)/c^2
L=h/(2π)*1/c^2

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/28(金) 00:08:14.40

質量は全ての振動数の光を空間に放射しているが
空間からπだけ位相のずれたすべての振動数の光を吸収するため光が放射されないとみなせる
E=Σhk*sin(2πkt) E'=E=Σhk*sin(2πkt+π)
E+E'=0　　　
hνの光を放射する時振動数νの光の位相のみをXだけずらすため
E=Σhk*sin(2πkt)-hν*sin(2πνt)+hν*sin(2πνt+X)　
E+E'=hν*[(cosX-1)*sin(2πνt)+sinX*cos(2πνt)]=hν*2*sin(X/2)*sin(2πνt+arctan(sinX/(cosX-1)))
Xが0に限りなく近い時
lim[X→0] (E+E')/X=hν*sin(2πνt+arctan(sinX/(cosX-1)))
になるためhνの光が相殺されなくなり空間に放射される

(E+E')=mc^2
質量エネルギーの一段回微分が光エネルギーになる
(d/dx)*(E+E')=hν*sin(2πνt+arctan(sinX/(cosX-1)))　　←質量エネルギーの位相差あたりの変化量=光エネルギー
光エネルギーの一段回微分が質量エネルギーに吸収される
(d/dx)*(d/dx)*(E+E')=(1/2)*hν*cos(2πνt+arctan(sinX/(cosX-1)))
(1+(d/dx)^2)*mc^2=mc^2/√(1-(v/c)^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/28(金) 00:38:30.02

mc^2=Σhk*cos(2πνt+arctan(sinX/(cosX-1)))
(d/dX)*mc^2=(1/2)*Σhk*sin(2πνt+arctan(sinX/(cosX-1)))
E=mc^2+i*hν=(1+i*(d/dX))*mc^2=Σ(hk)^[1+i*(2πνt+arctan(sinX/(cosX-1)))]

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/28(金) 21:49:20.66

地球の表面上で運動する原子の運動エネルギーの総量=地球の核融合エネルギー+太陽光エネルギー
地球の表面上で運動する原子の運動エネルギーの総量=人間の数×人間の脳内の電気信号のエネルギー
人間の数×一人あたりの人間の脳内の電気信号のエネルギー=地球の核融合エネルギー+太陽光エネルギー
生物の数が減れば一人あたりの脳内で処理できる情報量が増える

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/28(金) 22:12:37.16

E(t)=mc^2*(1-e^(-at))+i*hν*t　　←地球生成からt秒間たったあとの地球上の運動エネルギーの総量
X(t)*Y(t)=E=mc^2*(1-e^(-at))+i*hν*t　
m=地球の質量　　a=地球のコアの核融合による崩壊定数　　hν=単位時間あたりに吸収する太陽光エネルギー
Y(t)=[mc^2*(1-e^(-at))+i*hν*t]/X(t) t>0
X(t)=地球生成からt秒後の地球上の生物の数
Y(t)=地球生成からt秒後の地球上の生物一体あたりの平均情報処理量
地球上の全生物の脳をつなげて作られた生体コンピューターの情報処理量
Z(t)=Y(t)^X(t)=[ [mc^2*(1-e^(-at))+i*hν*t]/X(t) ]^X(t)
X(t)=0のさい
(E/0)^(0)→1
X(t)=1　つまりt秒後の地球上に生物が一体のみいる時
(E/1)^1→E
X(t)=2　つまりt秒後の地球上に生物が二体のみいるとき
(E/2)^2→(E/2)^2
X(t)=∞　　t秒後の地球上に生物が無限にいる時
(E/∞)^(∞)→0　　つまり情報処理能力が0になるため
無限に生物が増えると地球の進化が滞る

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/28(金) 22:53:14.11

地球上の全生物の脳を繋いで生体コンピュータを作る
(d/dX(t))*[E/X(t)]^X(t)=(E/X(t))^X(t)*[log(E/X(t))-1]
X(t)=E/eのとき最大の情報処理量の生体コンピュータになる
Z(t)=e^(E/e)が最大の処理量
E=mc^2*(1-e^(-at))+i*hν*t
http://i.imgur.com/TBz4DuL.gif

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/30(日) 20:56:33.28

E=e^(∫P/(mc^2) dv)*mc^2
E=e^(i*arcsin(v/c)+log[1/√(1-(v/c)^2)])*mc^2=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)
i*arcsin(v/c)+log[1/√(1-(v/c)^2)]=(1/c)*∫[i*√(1-(v/c)^2)+(v/c)]/(1-(v/c)^2) dv=(1/mc^2)*∫P dv
P=mc*e^(i*arccos(v/c))/(1-(v/c)^2) ←vの速度で運動する際空間からとりこむ運動量
0からvに加速する際に取り込む運動量の積分がエネルギーになる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/30(日) 23:15:32.35

E=e^(∫P/(mc^2) dv)*mc^2
P=mv
E=e^(∫mv/(mc^2) dv)*mc^2=E=e^((1/2)*(v/c)^2)*mc^2≒mc^2+(1/2)*mv^2　
P=mc*e^(i*arccos(v/c))/(1-(v/c)^2)
v=0のとき
P=i*mcの運動量を吸収するため静止した状態でも質量は運動量を吸収し続けている
虚部の運動量は質量を構成し実部の運動量は光を構成する
v=cのとき
P=mc/0になるため虚部が消失するため無限の周波数の完全な光に変わる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/04/30(日) 23:27:57.16

vで運動する質量mが吸収する運動量
P=[i*mc*√(1-(v/c)^2)+mv]/(1-(v/c)^2)
虚部を無視すると
P=mv/(1-(v/c)^2)　←物体の衝突で物体間でやり取りされる運動量
虚部は空間から質量に常に取り込まれる運動量でこれが質量エネルギーを維持している
光の質量m=0 v=cとすると
hν/c=P=[i*0*c*√(1-(c/c)^2)+0*c]/(1-(c/c)^2)=0*c/(1-(c/c)^2)
hν=(0/0)*c^2とおけるため
(0/0)=hν/c^2　になるため0/0はh/c^2の間隔で周波数の数だけ無限に存在する　

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/01(月) 00:02:25.14

P=[i*mc*√(1-(v/c)^2)+mv]/(1-(v/c)^2
Vで運動している質量がV1まで減速する際
∫[V1→V] P dvの運動量の積分を運動方向前方に光の形態で放射する
∫[0→V] P dv - ∫[V1→V] P dv = ∫[0→V1] P dv
∫[V1→V] P dv=i*mc*[arcsin(V/c)-arcsin(V1/c)]+mc*log[√(1-V1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]
Vで運動する質量mがV1まで減速するとき以下のエネルギーの光を運動方向前方に飛ばす
ｈν=i*mc^2*[arcsin(V/c)-arcsin(V1/c)]+mc^2*log[√(1-(V1/c)^2)/√(1-(V/c)^2)]
V1=0のとき
ｈν=i*mc^2*arcsin(V/c)+mc^2*log[1/√(1-(V/c)^2)]≒i*mc^2*arcsin(V/c)+mc^2*log[1+1/2*(v/c)^2]
log(1+x)≒x
hν≒i*mc^2*arcsin(V/c)+(1/2)*mv^2
実部のみを考えると
hν≒(1/2)*mv^2になるため運動エネルギーのみを前方に放射するように見えるが
hν=i*mc^2*arcsin(V/c)のエネルギーも光の形態で運動方向前方に飛んでいる
E=e^(∫[0→V] P/mc^2 dv)*e^(-∫[V1→V] P/mc^2 dv)*mc^2=e^(∫[0→V1] P/mc^2 dv)*mc^2

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/01(月) 00:09:56.72

前方に対してhνの光を放射できる質量Mがある時
条件1
Vで運動する状態でhνの光を運動方向前方に放射すると質量Mは作用反作用の法則で停止する
条件2
hνの光を放射しない状態で静止している質量Mに衝突させた際も停止する
条件2で質量Mに質量Mがぶつかった際は2つの質量の接点で条件1で質量Mが放射したのと等量の光が質量Mの間を移動する

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/01(月) 01:55:39.66

E=e^(∫P/(mc^2) dv)*mc^2≒mc^2+∫P dv
E=e^(hν/mc^2)*mc^2≒mc^2+hν
ｈν=∫P dv
P=[i*mc*√(1-(v/c)^2)+mv]/(1-(v/c)^2
hν=i*mc^2*[arcsin(V/c)-arcsin(V1/c)]+mc^2*log[√(1-(V1/c)^2)/√(1-(V/c)^2)]

E(m)=e^(i*[arcsin(V1/c)-arcsin(0/c)]+log[√(1-(0/c)^2)/√(1-(V1/c)^2)])*mc^2=mc^2+i*mcV1/√(1-(V1/c)^2)
E(M)=e^(i*(m/M)*[arcsin(V/c)-arcsin(V1/c)]+(m/M)*log[√(1-(V1/c)^2)/√(1-(V/c)^2)])*Mc^2
E(M)=Mc^2*[√(1-(V1/c)^2)/√(1-(V/c)^2)]^(m/M)*( cos[(m/M)*[arcsin(V/c)-arcsin(V1/c)]]+i*sin[(m/M)*[arcsin(V/c)-arcsin(V1/c)]] )
E(M)=Mc^2+i*McV2/√(1-(V2/c)^2)

Vで運動する質量mが静止した質量Mにぶつかる時V1の速度まで減速するがV1は以下の束縛条件を満たす
√(1-(V1/c)^2)/√(1-(V/c)^2)]^(m/M)*cos[(m/M)*[arcsin(V/c)-arcsin(V1/c)]]=1
質量MがV2まで加速するがV2は以下の束縛条件を満たす
√(1-(V1/c)^2)/√(1-(V/c)^2)]^(m/M)*sin[(m/M)*[arcsin(V/c)-arcsin(V1/c)]]=(V2/c)/√(1-(V2/c)^2)
√[√(1-(V1/c)^2)/√(1-(V/c)^2)]^(2m/M)-1]=(V2/c)/√(1-(V2/c)^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/01(月) 13:02:09.87

hν/c=[i*mc*√(1-(v/c)^2)+mv]/(1-(v/c)^2
∫hν/c dv=i*mc^2*[arcsin(V/c)-arcsin(V1/c)]+mc^2*log[√(1-(V1/c)^2)/√(1-(V/c)^2)]

E=mc^2 + ∫[0→v] hν/c dv
E=mc^2*(1+log[1/√(1-(v/c)^2)]) + i*mc^2*arcsin(v/c) ≒mc^2+(1/2)*mv^2 + i*mcv = mc^2/√(1-(v/c)^2) + i*hν

hν≒mcv

vで運動する質量に∫[v→v1] hν/c dv の運動量の積分つまりエネルギーを与える時
E=[mc^2 + ∫[0→v] hν/c dv ]+ ∫[v→v1] hν/c dv

E=mc^2*(1+log[1/√(1-(v/c)^2)]) + i*mc^2*arcsin(v/c) + i*mc^2*[arcsin(v1/c)-arcsin(v/c)]+mc^2*log[√(1-(v/c)^2)/√(1-(v1/c)^2)]

E=mc^2*(1+log[1/√(1-(v1/c)^2)]) + i*mc^2*arcsin(v1/c)　

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/01(月) 13:53:30.01

E=Mc^2+mc^2*log[√(1-v1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]+i*mc^2*[arcsin(v/c)-arcsin(v1/c)]=Mc^2/√(1-(v2/c)^2)+i*hν

vで運動する物体がv1まで減速する時以下のエネルギーを光の形態で前方に飛ばす
hν=mc^2*[arcsin(v/c)-arcsin(v1/c)]

質量mはとびとびの速度でしか運動できない
v=c*sin(hν/mc^2) ←νに整数をいれた値の速度でしかmは運動できない

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/01(月) 17:20:06.06

E=[mc^2 + ∫[0→v] hν/c dv]　+ Mc^2
E=[mc^2 + ∫[0→v1] hν/c dv]　+ [Mc^2 + ∫[v1→v] hν/c dv]
E=mc^2*(1+log[1/√(1-(v1/c)^2)]) + i*mc^2*arcsin(v1/c) + Mc^2*(1+(m/M)*log[√(1-(v1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]) + i*mc^2*[arcsin(v/c)-arcsin(v1/c)]

(m/M)*log[√(1-(v1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]=log[1/√(1-(v2/c)^2)] ←エネルギー保存
i*mc^2*[arcsin(v/c)-arcsin(v1/c)]=i*Mc^2*[arcsin(v2/c)-0]　　　　←運動量保存

v2=c*√(1-[(1-(v/c)^2)/(1-(v1/c)^2)]^(m/M))
v2=c*sin[(m/M)*[arcsin(v/c)-arcsin(v1/c)]]

vで運動する質量mが静止した質量Mにぶつかるときv1の速度になる
sin[(m/M)*[arcsin(v/c)-arcsin(v1/c)]]=√(1-[(1-(v/c)^2)/(1-(v1/c)^2)]^(m/M))

v1=c*√[1-(1-(v/c)^2)/(1-(v2/c)^2)^(M/m)]

sin[(m/M)*[arcsin(v/c)-arcsin(√[1-(1-(v/c)^2)/(1-(v2/c)^2)^(M/m)])]]=√(1-[(1-(v/c)^2)/(1-[1-(1-(v/c)^2)/(1-(v2/c)^2)^(M/m)]]^(m/M))

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/01(月) 17:52:06.41

mc^2*log[√(1-(v1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]=Mc^2*log[1/√(1-(v2/c)^2)] ←エネルギー保存
i*mc^2*[arcsin(v/c)-arcsin(v1/c)]=i*Mc^2*[arcsin(v2/c)-0]　　　　←運動量保存

sin[arcsin(v/c)-(M/m)*arcsin(v2/c)]=(v1/c)

(m/M)*log[√(1-sin[arcsin(v/c)-(M/m)*arcsin(v2/c)]^2)/√(1-(v/c)^2)]=log[1/√(1-(v2/c)^2)]

質量mをvの速度で質量Mにぶつけるときv2の速度で運動する
√(1-(v/c)^2)=√(1-(v2/c)^2)^(M/m)*cos[arcsin(v/c)-(M/m)*arcsin(v2/c)]

v=c m=0
0=√(1-(v2/c)^2)^(M/0)*cos[(M/0)*arcsin(v2/c)]
光を吸収させた際はv2=0なので
0=cos[(M/0)*arcsin(0/c)]
(0/0)=hν/c^2
(M/0)*arcsin(0/c)=M*(0/0)=π*(1/2+2n)
M=π*(1/2+2n)*(hν/c^2)
Mc^2=π*(1/2+2n)*hν=2πR*hν ←質量が光の円になる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/03(水) 00:50:10.59

hν/c=[i*mc*√(1-(v/c)^2)+mv]/(1-(v/c)^2
∫(hν/c) dv=i*mc^2*[arcsin(v/c)-arcsin(v1/c)]+mc^2*log[√(1-(v1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]

hν=e^(i*arccos(v/c))*mc^2/(1-(v/c)^2)=mcv/(1-(v/c)^2)+i*mc^2/√(1-(v/c)^2)
m>0 v=0 のとき
hν=i*mc^2

m>0 v=cのとき
hν=mc^2/(1-(c/c)^2)=(m/0)*c^2

m=0 v<cのとき
hν=0

m=0 v=c のとき
hν=e^(i*arccos(c/c))*0*c^2/(1-(c/c)^2=e^(i*arccos(c/c))*hν=hν*(c/c)+i*ｈν*√(1-(c/c)^2)=hν

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/03(水) 01:30:49.17

質量は光の円
∮hν dr=e^(i*arccos(v/c))*mc^2/(1-(v/c)^2)=mcv/(1-(v/c)^2)+i*mc^2/√(1-(v/c)^2)

∮(hν/i) dr + i*mcv/(1-(v/c)^2) = mc^2/√(1-(v/c)^2)

光の円に光を吸収させる時光の円に巻き取られ円自体が運動する
∮(hν/i) dr + i*hν =　√((mc^2)^2+(hν)^2)　

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/03(水) 01:41:38.75

光の円が光速で回転している
円の左半分の速度を遅くする時
円の中心点は左に移動する
重力は質量に近いほど光の円の回転速度が遅くなるため中心点が移動し続けることにより発生する

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/03(水) 10:40:55.11

光の円を周回積分する
1/(2π)*∮[0→θ] mc^2/(1-(v/c)*sinθ) dr = -2*mc^2/√(1-(v/c)^2)*arctan[[(v/c)-tan(θ/2)]/√(1-(v/c)^2)]

E=2*mc^2/√(1-(v/c)^2)*{ arctan[(v/c)/√(1-(v/c)^2)] - arctan[[(v/c)-tan(θ/2)]/√(1-(v/c)^2)] }/(2π)

v=0

E=2*mc^2/√(1-(0/c)^2)*{ arctan[(0/c)/√(1-(0/c)^2)] - arctan[[(0/c)-tan(θ/2)]/√(1-(0/c)^2)] } /(2π)= mc^2*θ/(2π)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/03(水) 13:36:22.45

arctan[[(v/c)-tan(θ/2)]/√(1-(v/c)^2)]=arctan[[(v/c)]/√(1-(v/c)^2)]-(θ/2)*√(1-(v/c)^2)-θ^2*1/(2*2)*(v/c)*√(1-(v/c)^2)-θ^3*1/(2*3)*(v/c)^2*√(1-(v/c)^2)+O(θ^4)

E=2*mc^2/√(1-(v/c)^2)*{ arctan[(v/c)/√(1-(v/c)^2)] - arctan[[(v/c)-tan(θ/2)]/√(1-(v/c)^2)] }/(2π)
E=2*mc^2/√(1-(v/c)^2)*{ arctan[(v/c)/√(1-(v/c)^2)] - arctan[[(v/c)]/√(1-(v/c)^2)]+(θ/2)*√(1-(v/c)^2)+θ^2*1/(2*2)*(v/c)*√(1-(v/c)^2)+θ^3*1/(2*3)*(v/c)^2*√(1-(v/c)^2)-O(θ^4) }/(2π)

E=mc^2*(θ+θ^2/2*(v/c)+θ^3/3*(v/c)^2-2*O(θ^4))/(2π)
θ=2π

E=mc^2*(1+(2π)/2*(v/c)+(2π)^2/3*(v/c)^2-O(θ^4)/π)　

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/03(水) 23:49:52.59

E=1/(2π)*∮[0→2π] mc^2/(1-(v/c)*sinθ) dr=mc^2*(1+(2π)/2*(v/c)+(2π)^2/3*(v/c)^2-O(θ^4)/π)

半径rの光の円の中心点を質量MからRはなれた位置に置くとき
Mに近いほど光の速さが落ちるため周回積分する時
1/(2π)*∮[0→2π] mc^2/(1-(sinθ*v/(c*√(1-2GM/((R+r*cosθ)*c^2)))) dr
v=√(2GM/R)の速度で光の円がMに引き寄せられる　またr=2GM/c^2
E=1/(2π)*∮[0→2π] mc^2/(1-(sinθ*√(2GM/(Rc^2))/(√(1-2GM/((R+r*cosθ)*c^2)))) dr

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/06(土) 13:50:40.44

E = Σhν(k)*cos(E*log[hν(k)]) + i*Σhν(k)*sin(E*log[hν(k)]) = mc^2 + i*hν = mc^2 + i*mcv/√(1-(v/c)^2)
hν(k)=1/√(k番目の素数)
ｈν(1)=1/√2 hν(2)=1/√3 hν(3)=1/√5

空間の全ての質量と光はhν(k)の和で表される
特定座標にEのエネルギーを与えた際
mc^2=Σhν(k)*cos(E*log[hν(k)])の質量エネルギーが出現し
hν=Σhν(k)*sin(E*log[hν(k)])の光エネルギーが出現する
Eがゼロ点のときhν=0 mc^2≠0なため静止した質量が出現する

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/06(土) 19:42:34.62

ニュートンのゆりかごで左右二つの鉄球の距離をLとすると
鉄球はL/c秒ごとに揺れる
鉄球の代わりに屈折率nの球を用いる際は
n×L/c秒ごとに揺れる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/06(土) 22:47:57.56

　
　質量って静止質量のことだろ？　光は止められないじゃん。
　運動量とエネルギーは既出の通り。
　

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/07(日) 03:02:02.73

静止質量は光の円
光は光の円から吐き出されて直進するもの
静止質量に光が飛び込むと静止質量の光の円に加わるため静止質量のエネルギーが増える

(d/dv)*E=[i*mc*√(1-(v/c)^2)+mv]/(1-(v/c)^2
E=i*mc^2*arcsin(v/c)+mc^2*log[1/√(1-(v/c)^2)]
m→0 v=c
E=i*0*(π/2)+c^2*log[(1/√0)^m]=ｈν

m=(1/2)*ｈν/c^2*log[1/0] ←hνの光の質量

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/08(月) 00:52:34.93

E=i*0*(π/2)+mc^2*log[(1/√(1-(v/c)^2)]=ｈν

m=(ｈν/c^2)*1/log[1/√(1-(v/c)^2)] ←hνの光がvの速度で運動している際の質量

v=cのとき
m=(ｈν/c^2)*1/log[1/√(1-(c/c)^2)]≒0

v→0のとき
m=(ｈν/c^2)*1/log[1/√(1-(v/c)^2)]≒(ｈν/c^2)*1/log[√(1+(v/c)^2)]≒2*(ｈν/v^2)
m=2*(ｈν/v^2)と近似できるためvが遅くなるほど重い質量になるが
光速で進む光が光路を円を一定間隔で描きながら直進するため質量と光の形態を繰り返しながらvの速度で進行する

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/08(月) 19:04:30.46

E×cosωtとH×sinωtで光は構成される

ε×(E×cosωt)^2+μ×(H×sinωt)^2＝εE^2＝μH^2＝hν
ωt＝nπのときは電場のみになり
ωt＝nπ+π/2のときは磁場のみになるがエネルギーは常に一定

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/09(火) 00:56:41.08

hν=ε*(E*cosωt)^2+μ*(H*sinωt)^2=εE^2=μH^2
1/T*∫[0→T] (d/dE)*hν dt = εE
1/T*∫[0→T] (d/dH)*hν dt = μH

hν=[i*mc^2*√(1-(v/c)^2)+mc^2*(v/c)]/(1-(v/c)^2
m=0 v=c
hν=[i*0*c^2*√(1-(c/c)^2)+0*c^2*(c/c)]/(1-(c/c)^2=(0/0)*c^2=ε*(E*cosωt)^2+μ*(H*sinωt)^2
(0/0)=μD^2=εB^2

∫hν/c dv=mc^2*log[1/√(1-(v/c)^2)]+i*mc^2*arcsin(v/c)≒1/2*mv^2+i*mcv
E=mc^2+∫[0→v]hν/c dv=mc^2+mc^2*log[1/√(1-(v/c)^2)]+i*mc^2*arcsin(v/c)≒mc^2+1/2*mv^2+i*mcv

vからv1までmが減速する時E=∫[v1→v]hν/c dvのエネルギーを運動方向に吐き出す
E=mc^2+∫[0→v1]hν/c dv+∫[v1→v]hν/c dv={mc^2+mc^2*log[1/√(1-(v1/c)^2)]+i*mc^2*arcsin(v1/c)}+{mc^2*log[√(1-(v1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]+i*mc^2*arcsin(v/c)-i*mc^2*arcsin(v1/c)}

∫[v1→v]hν/c dv={mc^2*log[√(1-(v1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]+i*mc^2*arcsin(v/c)-i*mc^2*arcsin(v1/c)}
mc^2*log[√(1-(v1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]のエネルギーはぶつかった物体を押し
i*mc^2*arcsin(v/c)-i*mc^2*arcsin(v1/c)のエネルギーはぶつかった物体を引き寄せる

i*mc^2*arcsin(v/c)-i*mc^2*arcsin(v1/c)　< mc^2*log[√(1-(v1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]になるvとv1のときエネルギーをぶつけられた質量はエネルギーを放った質量から引き離されるため反重力が働く
i*mc^2*arcsin(v/c)-i*mc^2*arcsin(v1/c)　> mc^2*log[√(1-(v1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]になるvとv1のときエネルギーをぶつけられた質量はエネルギーを放った質量に引き寄せられるため重力が働く

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/09(火) 01:21:00.85

http://i.imgur.com/HAcmAxg.gif
v=c v1=-cのとき
i*mc^2*arcsin(v/c)-i*mc^2*arcsin(v1/c)　< mc^2*log[√(1-(v1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]になるため反重力が働く
それ以外の点では
i*mc^2*arcsin(v/c)-i*mc^2*arcsin(v1/c)　> mc^2*log[√(1-(v1/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]になるため重力が働く

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/10(水) 23:06:36.30

質量内部の量子（量子の重さを⊿mとおく）がvの速度に振動している時
v=v v1=-v
E=∫[v1→v]hν/c dv={⊿mc^2*log[√(1-(-v/c)^2)/√(1-(v/c)^2)]+i*⊿mc^2*arcsin(v/c)-i*mc^2*arcsin(-v/c)}
E=∫[v1→v]hν/c dv=i*2*⊿mc^2*arcsin(v/c)

hν=i*2*⊿mc^2*arcsin(v/c)の光が質量から周囲にばらまかれている
静止した質量mの内部で⊿mがvの速度で振動することにより周囲に
hν=i*2*⊿mc^2*arcsin(v/c)の光が拡散され
i*2*⊿mc^2*arcsin(v/c)の光を浴びた周囲の質量がmに引き寄せられる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/10(水) 23:47:03.69

E=Mc^2+∫(hν/c) dv=Mc^2+GMm/R
∫hν/c dv = i*2*mc^2*arcsin(v/c)
GMm/R=i*2*mc^2*arcsin(v/c)
c*sin[-i*GM/(2*R*c^2)]=v　
v=c*[e^(i*[-i*GM/(2*R*c^2)])-e^(-i*[-i*GM/(2*R*c^2)])]/(2i)

質量MがR離れた場所からmを認識する時vの速度で質量内部の量子は運動している
v=-i*c*[e^(GM/(2*R*c^2))-e^(-GM/(2*R*c^2))]/2の速度で質量内部の量子が振動している
重い質量が観測対象に近づくほど観測対象内部の量子振動は大きくなる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/11(木) 02:06:26.41

E=[Mc^2+∫(hν/c) dv]+∫(hν1/c) dv=[Mc^2+Mc^2*log[1/√(1-(v/c)^2)]+i*Mc^2*arcsin(v/c)]+GMm/R≒Mc^2+1/2*Mv^2+GMm/R+(i*Mcv)

∫(hν/c) dvはMに吸収させた電波　∫(hν1/c) dvは質量mが放った重力
電波は実数方向に振動する空間の揺れ　重力は虚数方向に振動する空間の揺れ
実部は質量に加わるエネルギー　　　虚部は質量内部の量子の運動に加わるエネルギー
電波を光に吸収させる時

hν/c =[i*Mc*√(1-(v/c)^2)+Mv]/(1-(v/c)^2
∫hν/c dv=i*Mc^2*arcsin(V/c)+Mc^2*log[1/√(1-(V/c)^2)]
MにVまで加速するよう光を照射した時i*Mc^2*arcsin(V/c)のエネルギーはM内部の量子振動エネルギーとして消費される
Mc^2*log[1/√(1-(V/c)^2)]≒1/2*MV^2はM自身の運動エネルギーとして消費される

hν1/c=[i*mc*√(1-(v/c)^2)+mv]/(1-(v/c)^2
∫hν1/c dv = i*2*mc^2*arcsin(v/c)
v=-i*c*[e^(GM/(2*R*c^2))-e^(-GM/(2*R*c^2))]/2

質量Mが質量mからRの距離に存在する時Mはmの内部の量子をvの速度で振動させmからMにi*2*mc^2*arcsin(v/c)の光を遅らせる
送られてきた光がMをm方向に運動させる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/12(金) 22:54:58.73

hν/c =[i*mc*√(1-(v/c)^2)+mv]/(1-(v/c)^2
∫(hν/c) dv=mc^2*log[1/√(1-(v/c)^2)]+i*mc^2*arcsin(v/c)

E=e^[1/(mc^2)*∫(hν/c) dv]*mc^2

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/13(土) 01:35:47.52

(hν/c) =[mv+i*mc*√(1-(v/c)^2)]/(1-(v/c)^2)=e^[i*arccos(v/c)]*mc/(1-(v/c)^2)
∫(hν/c) dv=mc^2*log[1/√(1-(v/c)^2)]+i*mc^2*arcsin(v/c)
E=e^[1/(mc^2)*∫(hν/c) dv]*mc^2=e^[i*arcsin(v/c)]*mc^2/√(1-(v/c)^2)=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)
(d/dv)*E=(d/dv)*[1/(mc^2)*∫(hν/c) dv]*e^[1/(mc^2)*∫(hν/c) dv]*mc^2=e^[1/(mc^2)*∫(hν/c) dv]*(hν/c)
(d/dv)*E=e^[i*arcsin(v/c)]*1/√(1-(v/c)^2)*e^[i*arccos(v/c)]*mc/(1-(v/c)^2)=i*mc/√(1-(v/c)^2)^3
E=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)=mc^2+i*hν
(d/dv)*E=i*mc/√(1-(v/c)^2)^3=i*(d/dv)*hν
E=mc^2+i*∫mc/√(1-(v/c)^2)^3 dv
m=0 v=c
E=i*c^2*(0/0)=i*hν
(0/0)=hν/c^2

虚部を考慮しない時
(hν/c) =mv/(1-(v/c)^2)
∫(hν/c) dv=mc^2*log[1/√(1-(v/c)^2)]
E=e^[1/(mc^2)*∫(hν/c) dv]*mc^2=mc^2/√(1-(v/c)^2)
(d/dv)*E=mv/√(1-(v/c)^2)^3
m=0 v=c
E=(0/0)*c^2

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/14(日) 00:38:21.79

mの質量に外部から光を吸収させてvの速度まで加速する時
E=e^[1/(mc^2)*∫(hν/c) dv]*mc^2=e^[i*arcsin(v/c)]*mc^2/√(1-(v/c)^2)=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)

mの質量が自身から光を放ってvの速度まで加速する時
E=e^[1/(mc^2)*∫(-hν/c) dv]*mc^2=e^[i*-arcsin(v/c)]*mc^2*√(1-(v/c)^2)=m*(c^2-v^2)-i*mcv*√(1-(v/c)^2)=m*(c^2-v^2)-i*hν

mv^2の質量エネルギーをhν=mcv*√(1-(v/c)^2)のエネルギーの光に変換して作用反作用の法則で加速する
c/√2>v>0のとき
mv^2<mcv*√(1-(v/c)^2)となるため消費される質量エネルギーのほうが変換される光のエネルギーより少ない
v=ｃ/√2のとき
mc^2/2の質量エネルギーをｈν=mc^2/2のエネルギーの光に変換して作用反作用の法則で加速する
c>v>c/√2のとき
mv^2>mcv*√(1-(v/c)^2)となるため消費される質量エネルギーのほうが変換される光のエネルギーより多い

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/15(月) 01:36:16.15

(hν/c) =[mv+i*mc*√(1-(v/c)^2)]/(1-(v/c)^2)=e^[i*arccos(v/c)]*mc/(1-(v/c)^2)
∫(hν/c) dv=mc^2*log[1/√(1-(v/c)^2)]+i*m*c^2*arcsin(v/c)
E=e^[1/(m*c^2)*∫[0→c] (hν/c) dv]*m*c^2=e^[log[1/√(1-(c/c)^2)]+i*arcsin(c/c)]*0*c^2=i*(0/0)*c^2=i*mcv*√(1-(v/c)^2)=i*hν
E=e^[1/(mc^2)*∫(-hν/c) dv]*mc^2=e^[i*-arcsin(v/c)]*mc^2*√(1-(v/c)^2)=m*(c^2-v^2)-i*mcv*√(1-(v/c)^2)=m*(c^2-v^2)-i*hν

E=e^[1/(mc^2)*∫[0→v] (-hν/c) dv]*mc^2+e^[1/(0*c^2)*∫[0→c] (hν/c) dv]*0*c^2=[m*(c^2-v^2)-i*hν]+i*hν

E=|m*(c^2-v^2)-i*hν|=mc^2*√(1-(v/c)^2) hν=mcv*√(1-(v/c)^2)
⊿E=mc^2-mc^2*√(1-(v/c)^2)≒(1/2)*mv^2の質量エネルギーを消費してhν=mcv*√(1-(v/c)^2)≒mcvの光を放つ

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/15(月) 23:12:56.00

北朝鮮の乱数放送みたいだなｗ

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/20(土) 00:23:05.32

hν=e^[i*arccos(v/c)]*mc^2/(1-(v/c)^2)=i*mc^2/√(1-(v/c)^2)+mcv/(1-(v/c)^2)
v=0のときｈν=i*mc^2
∫(hν/c) dv=mc^2*log[1/√(1-(v/c)^2)]+i*mc^2*arcsin(v/c)
E=mc^2+∫(hν/c) dv=mc^2*log[e/√(1-(v/c)^2)]+i*mc^2*arcsin(v/c)
mc^2*log[e/√(1-(v/c)^2)]がvで運動する質量のエネルギー　i*mc^2*arcsin(v/c)≒i*mcvは周囲の空間をゆがませるエネルギー
∫[0→0] (hν/c) dv=i*mc^2*[arcsin(0/c)-arcsin(0/c)]=i*mc^2*[2nπ-2mπ]=i*mc^2*2π*[n-m]
n≠mのとき
v=0のときE=mc^2+∫(hν/c) dv=mc^2+i*mc^2*2π*[n-m]になるため静止した状態でも周囲の空間をゆがませる
[n-m]は整数項しか採らないため[n-m]=νとおくとき
hν=i*mc^2*2π*ν
h/(2π)=i*mc^2

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/22(月) 11:37:53.80

おっと、ここは巣だった

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/23(火) 00:24:33.47

vで運動する質量mのエネルギー
E=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)=mc^2+i*hν
質量MからRはなれた座標を伝播する光の速度
c=c*[√(1-2GM/(Rc^2))+i*√(2GM/(Rc^2))]=c*e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])　←質量にちかづくほど虚数空間に飲まれる
エネルギーの式にRにより変動する光速度を代入する
E=mc^2+i*mcv*e^(i*2*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])/√(e^(i*2*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])-(v/c)^2)
(v/c)→0のとき
e^(i*2*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])/√(e^(i*2*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])-(v/c)^2)→e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])
E≒mc^2+i*mcv*e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])=mc^2+i*hν
hν=mcv*e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])　←質量MからRはなれて運動する質量は左のエネルギーを持った光とみなせる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/27(土) 01:09:50.97

E=e^(i*arcsin[v/c])*mc^2/√(1-(v/c)^2)=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)=mc^2+i*hν
hν=mcv/√(1-(v/c)^2)をmに吸収させたときvの速度で運動する
mが運動状態のときhνがm二吸収されているためmは重くなり静止すると同時にhνを吐き出すため元の重さに戻る
質量と光のエネルギーの絶対値=mc^2/√(1-(v/c)^2)は速度により変動するが
光を吸収するmの重さ自体が光の吸収によって変わることはない

c=c*[√(1-2GM/(Rc^2))+i*√(2GM/(Rc^2))]=c*e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])

v=-√(2GM/R)
E=e^(i*(arcsin[v/c]+2*arcsin[√(2GM/(Rc^2))]))*mc^2/√(1-(v/c)^2)=mc^2-i*mc√(2GM/R)/√(1-2GM/(Rc^2))=mc^2+i*hν
hν=mc√(2GM/R)/√(1-2GM/(Rc^2))をmから放出させたときmはv=√(2GM/R)の速度で運動する
v≠√(2GM/R)の速度で運動するとき
E=e^(i*(arcsin[v/c]+2*arcsin[√(2GM/(Rc^2))]))*mc^2/√(1-(v/c)^2)=mc^2*cos[(arcsin[v/c]+2*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])]./√(1-(v/c)^2)+i*mc^2*sin[(arcsin[v/c]+2*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])]./√(1-(v/c)^2)
cos[(arcsin[v/c]+2*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])]./√(1-(v/c)^2)≠1となるためmの重さが変わってしまう

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/27(土) 01:42:48.93

慣性と重力は異なる。

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/27(土) 02:31:34.80

>>88
質量MからR離れた座標での光の速さ=c*[√(1-2GM/(Rc^2))+i*√(2GM/(Rc^2))]=c*e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])
c=一定というのは光を認識する装置と認識する対象の光が連続した時空間で編まれているため
実部と虚部の比率が等しいため常にcとして認識される

質量MからR離れた座標での光の速さ=c*[√(1-2GM/(Rc^2))+i*√(2GM/(Rc^2))]=c*e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])
質量MからR離れた座標での速度メーターのクロック/秒=A*[√(1-2GM/(Rc^2))+i*√(2GM/(Rc^2))]=c*e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])
光の速さ/クロック=c/Aになるため常にcとして認識される

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/29(月) 23:55:03.47

古くは生物では光合成から現在は太陽電池からソーラパネルまで解らんことばかりだ

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/05/31(水) 00:23:51.83

E=mc^2*e^(1/(mc^2)*∫hν/c dv)=mc^2*e^(∫(1/c)*[i*√(1-(v/c)^2)+(v/c)]/(1-(v/c)^2) dv) = mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)
(d/dv)*E=(hν/c)*e^(1/(mc^2)*∫hν/c dv)
mc^2*(d/dv)*E-(hν/c)*E=0
(mc^2*(d/dv)-(hν/c))*E=0

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/12(月) 00:19:34.04

MからRはなれた距離を伝播する光の速度はc(R)であらわされる
c(R)=c(∞)*e^(i*(1/2)*arcsin[√(2GM/(Rc^2))]+(1/2)*log[1/√(1-2GM/(Rc^2))])

E=mc(R)^2=mc(∞)^2*e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc(∞)^2))]+log[1/√(1-2GM/(Rc(∞)^2))])=mc(∞)^2+i*mc(∞)√(2GM/(Rc(∞)^2))/√(1-2GM/(Rc(∞)^2))

E=mc(R)^2*e^(i*arcsin(v/c（R))+log[1/√(1-(v/c(R))^2)])=mc(R)^2+i*mc(R)v/√(1-(v/c(R))^2)

E=mc(R)^2*e^(i*arcsin(v/c（R))+log[1/√(1-(v/c(R))^2)])=mc(∞)^2+i*mc(∞)√(2GM/(Rc(∞)^2))/√(1-2GM/(Rc(∞)^2))+i*mc(R)v/√(1-(v/c(R))^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/14(水) 01:23:34.80

(1/1^s+1/2^s+1/3^s+1/5^s+1/7^s+1/11^s+・・・)^∞-ΣΠ(1/X^s)=Σ1/n^s
s=1/2+i*y　sはゼロ点
(1/1^s+1/2^s+1/3^s+1/5^s+1/7^s+1/11^s+・・・)^∞-ΣΠ(1/X^s)=Σ1/n^s=0
(1/1^s+1/2^s+1/3^s+1/5^s+1/7^s+1/11^s+・・・)=[ΣΠ(1/X^s)]^1/∞=1
Σ1/p^s=1/2^s+1/3^s+1/5^s+1/7^s+1/11^s+・・・=0
全素数の(s=1/2+i*y)乗の逆数の和は0になる
Σ1/n^s-Σ1/p^s=Σ1/X^s=0
全非素数の(s=1/2+i*y)乗の逆数の和は0になる
ゼロ点の実部が1/2のとき
全非素数の逆数和=1/1^s+1/4^s+1/6^s+1/8^s+1/9^s+1/10^s+1/12^s+1/14^s+1/15^s+1/16^s+・・・
全非素数の逆数和=1/(1*1^iy)+1/(2*4^iy)+1/(√6*6^iy)+1/(√8*8^iy)+1/(3*9^iy)+1/(√10*10^iy)+1/(√12*12^iy)+1/(√14*14^iy)+1/(√15*15^iy)+1/(4*16^iy)+・・・
並べ替えるとき
全非素数の逆数和=1/(1*1^iy)+1/(2*4^iy)+1/(3*9^iy)+1/(4*16^iy)+1/(5*25^iy)+1/(6*36^iy)+・・・+ΣΠ(1/X^s) ←全整数の逆数和と任意の素数積の逆数和の和とみなせる
任意の素数積の逆数和は全非素数の逆数和となり0になるため全整数の逆数和も0になる
実部が1/2でないとき
全非素数の逆数和=1/(1^x*1^iy)+1/(4^x*4^iy)+1/(9^x*9^iy)+1/(16^x*16^iy)+1/(25^x*25^iy)+1/(36^x*36^iy)+・・・+ΣΠ(1/X^s)
全整数の逆数和と任意の素数積の逆数和の和とみなせないためゼロにならない

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/14(水) 19:36:41.78

Mが地球の質量　λが崩壊定数　Ｔが地球の誕生時から現在までの時間
ｈνは太陽から地球に降り注ぐエネルギー　　Pは地球上の質量の運動量
Mc^2*(1-e^(-λT))+hν*T=Σ(∫P dv)　　
地球上の質量一つ一つの運動量の積分の総和と地球の核融合によるエネルギーと太陽から地球に降り注ぐエネルギーの和は等しいため上記のようにあらわせる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/15(木) 01:02:29.12

全非素数の逆数和=1/(1*1^iy)+1/(4^x*4^iy)+1/(6^x*6^iy)+1/(8^x*8^iy)+1/(9^x*9^iy)+1/(10^x*10^iy)+1/(12^x*12^iy)+1/(14^x*14^iy)+1/(15^x*15^iy)+1/(16^x*16^iy)+・・・
x=1/2のとき
全非素数の逆数和=1/(1*1^iy)+1/(2*4^iy)+1/(√6*6^iy)+1/(√8*8^iy)+1/(3*9^iy)+1/(√10*10^iy)+1/(√12*12^iy)+1/(√14*14^iy)+1/(√15*15^iy)+1/(4*16^iy)+・・・
x=1/3のとき
全非素数の逆数和=1/(1*1^iy)+1/(4^(1/3)*4^iy)+1/(6^(1/3)*6^iy)+1/(2*8^iy)+1/(9^(1/3)*9^iy)+1/(10^(1/3)*10^iy)+1/(12^(1/3)*12^iy)+1/(14^(1/3)*14^iy)+1/(15^(1/3)*15^iy)+1/(16^(1/3)*16^iy)+・・・
x=1/4のとき
全非素数の逆数和=1/(1*1^iy)+1/(4^(1/4)*4^iy)+1/(6^(1/4)*6^iy)+1/(8^(1/4)*8^iy)+1/(9^(1/4)*9^iy)+1/(10^(1/4)*10^iy)+1/(12^(1/4)*12^iy)+1/(14^(1/4)*14^iy)+1/(15^(1/4)*15^iy)+1/(2*16^iy)+・・・
x=1/2のとき
全非素数の逆数和にもちいられる数字の次数が1/2または1になる
x=1/3のとき
全非素数の逆数和にもちいられる数字の次数が1/3または2/3または1になる
x=1/4のとき
全非素数の逆数和にもちいられる数字の次数が1/4または2/4または3/4または1になる

x=1/2のとき全非素数の逆数和を並べ替えるとき
全非素数の逆数和={1/(1*1^iy)+1/(2*4^iy)+1/(3*9^iy)+1/(4*16^iy)+・・・} + {1/(√6*6^iy)+1/(√8*8^iy)+1/(3*9^iy)+1/(√10*10^iy)+1/(√12*12^iy)+1/(√14*14^iy)+1/(√15*15^iy)+・・・}
全非素数の逆数和=Σ1/p^(i*2y) + Σ[Π1/p(1)^(1/2+iy)]
x=1/3のとき全非素数の逆数和を並べ替えるとき
全非素数の逆数和={1/(1*1^iy)+1/(2*8^iy)+・・・} + {1/(4^(1/3)*4^iy)+1/(6^(1/3)*6^iy)+1/(9^(1/3)*9^iy)+1/(10^(1/3)*10^iy)+1/(12^(1/3)*12^iy)+1/(14^(1/3)*14^iy)+1/(15^(1/3)*15^iy)+1/(16^(1/3)*16^iy)+・・・}
全非素数の逆数和=Σ1/p^(i*3y) + Σ[Π1/p(1)^(1/3+i*y)*p(2)^(2/3+i*y)]
x=1/4のとき全非素数の逆数和を並べ替えるとき
全非素数の逆数和={1/(1*1^iy)+1/(2*16^iy)+・・・} + {1/(4^(1/4)*4^iy)+1/(6^(1/4)*6^iy)+1/(8^(1/4)*8^iy)+1/(9^(1/4)*9^iy)+1/(10^(1/4)*10^iy)+1/(12^(1/4)*12^iy)+1/(14^(1/4)*14^iy)+1/(15^(1/4)*15^iy)+・・・}
全非素数の逆数和=Σ1/p^(i*4y) + Σ[Π1/p(1)^(1/4+i*y)*1/p(2)^(2/4+i*y)*1/p(3)^(3/4+i*y)]

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/15(木) 01:33:09.81

x=1/2のとき全非素数の逆数和を並べ替えるとき
全非素数の逆数和={1/(1*1^iy)+1/(2*4^iy)+1/(3*9^iy)+1/(4*16^iy)+・・・} + {1/(√6*6^iy)+1/(√8*8^iy)+1/(3*9^iy)+1/(√10*10^iy)+1/(√12*12^iy)+1/(√14*14^iy)+1/(√15*15^iy)+・・・}
全非素数の逆数和=Σ1/p^(i*2y) + Σ[Π1/p(1)^(1/2+iy)]
x=1/3のとき全非素数の逆数和を並べ替えるとき
全非素数の逆数和={1/(1*1^iy)+1/(2*8^iy)+・・・} + {1/(4^(1/3)*4^iy)+1/(6^(1/3)*6^iy)+1/(9^(1/3)*9^iy)+1/(10^(1/3)*10^iy)+1/(12^(1/3)*12^iy)+1/(14^(1/3)*14^iy)+1/(15^(1/3)*15^iy)+1/(16^(1/3)*16^iy)+・・・}
全非素数の逆数和=Σ1/p^(i*3y) + Σ[Π1/p(1)^(1/3+i*y)*p(2)^(2/3+i*y)]
x=1/4のとき全非素数の逆数和を並べ替えるとき
全非素数の逆数和={1/(1*1^iy)+1/(2*16^iy)+・・・} + {1/(4^(1/4)*4^iy)+1/(6^(1/4)*6^iy)+1/(8^(1/4)*8^iy)+1/(9^(1/4)*9^iy)+1/(10^(1/4)*10^iy)+1/(12^(1/4)*12^iy)+1/(14^(1/4)*14^iy)+1/(15^(1/4)*15^iy)+・・・}
全非素数の逆数和=Σ1/p^(i*4y) + Σ[Π1/p(1)^(1/4+i*y)*1/p(2)^(2/4+i*y)*1/p(3)^(3/4+i*y)]
x=1/2のとき
全非素数の逆数和=Σ1/p^(i*2y) + Σ[Π1/p(1)^(1/2+iy)]は素数の逆数和と素数の1/2乗の積の逆数和の和とみなせる
x=1/3のとき
全非素数の逆数和=Σ1/p^(i*3y) + Σ[Π1/p(1)^(1/3+i*y)*p(2)^(2/3+i*y)]は素数の逆数和と素数の1/3乗と2/3乗の積の逆数和の和とみなせる
x=1/4のとき
全非素数の逆数和=Σ1/p^(i*4y) + Σ[Π1/p(1)^(1/4+i*y)*1/p(2)^(2/4+i*y)*1/p(3)^(3/4+i*y)]は素数の逆数和と素数の1/4乗と2/4乗の3/4乗の積の逆数和の和とみなせる
つまりx=1/2でないとき非素数の逆数和を分解するとき計算にもちいられる次数の個数が増える
x=1/2のとき
Σ1/p^(i*2y) + Σ[Π1/p(1)^(1/2+iy)]=Σ[1/√p^(i*y)*1/√p^(i*y)] + Σ[Π1/p(1)^(1/2+iy)] ←全非素数の逆数和が1/2乗のみの素数の組み合わせで表せる
x≠1/2のとき　
Σ1/p^(i*1/x*y) + Σ[Π1/p(k)^(x+iy)　←全非素数の逆数和がx乗のみの素数の組み合わせで表すことができないため
x≠1/2のとき生成される値の次数が一定でなくなる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/17(土) 01:41:01.25

--------------→●～～～～～～～～～→
E=h0 E=hν
光源を通過する振動数0の光がνの振動数を与えられて吐き出される
質量周囲に流れる時間Tとすると質量に近づいたさいの光のエネルギーはE=h0/Tになる
質量が熱を与えられて乱雑に運動するとh0が質量にぎりぎりまで近づいて外部に放射されるため
E=h(0/0)になりνの振動数を与えられて吐き出される

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/17(土) 02:06:32.54

質量MからRはなれた空間を伝播する光の速度
c'=c*e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])
質量MからRはなれた空間に流れる時間の速さ
T=e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])=√(1-(2GM/(Rc^2)))+i*√(2GM/(Rc^2))
vの速度で運動する質量に流れる時間の速さ
T'=e^(i*arcsin[v/c])=√(1-(v/c)^2)+i*(v/c)

質量MからRはなれた座標に存在する質量エネルギー
E=mc'^2/T=mc^2*e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc^2))])

質量MからRはなれてvの速度で運動する質量エネルギー
E=mc'^2/(T*T')=mc^2*e^(i*arcsin[√(2GM/(Rc^2))]-i*arcsin[v/c])
v=√(2GM/R)のとき虚部が消失するため重力にひかれなくなる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/17(土) 02:43:03.25

虚部を無視しないときの
ドップラー効果の式=[(1+(v/c))+i*(v/c)*√((1+(v/c))/(1-(v/c)))]
k/[(1-(v/c))+i*(v/c)*√((1-(v/c))/(1+(v/c)))]=[(1+(v/c))+i*(v/c)*√((1+(v/c))/(1-(v/c)))]/k
k^2=e^(i*2*arcsin[v/c])
k=e^(i*arcsin[v/c])

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/17(土) 14:37:05.15

f'=f*[(1-(Vo/c))+i*|Vo/c|*√((1-(Vo/c))/(1+(Vo/c)))]/[(1-(Vs/c))+i*|Vs/c|*√((1-(Vs/c))/(1+(Vs/c)))]
Vo=0
f'=f*[(1+(Vs/c))-i*|Vs/c|*√((1+(Vs/c))/(1-(Vs/c)))]
Vs=0
f'=f*[(1+(Vo/c))+i*|Vo/c|*√((1+(Vo/c))/(1-(Vo/c)))]

発信源がVsの速度で静止した観測者に近づくよう運動するとき受信する周波数は
f'=f*[(1+(Vs/c))-i*|Vs/c|*√((1+(Vs/c))/(1-(Vs/c)))]*e^(i*arcsin[Vs/c]=f*√((1+(Vs/c))/(1-(Vs/c)))

観測者がVoの速度で静止した発信源から離れるよう運動するとき受信する周波数は
f'=f*f*[(1-(Vo/c))+i*|Vo/c|*√((1-(Vo/c))/(1+(Vo/c)))]/e^(i*arcsin[Vo/c])=f*√((1-(Vo/c))/(1+(Vo/c)))

f'=f*√((1+(Vs/c))/(1-(Vs/c)))*√((1-(Vo/c))/(1+(Vo/c)))

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/18(日) 00:37:15.69

f'=f*[(1-(Vo/c))+i*|Vo/c|*√((1-(Vo/c))/(1+(Vo/c)))]/[(1-(Vs/c))+i*|Vs/c|*√((1-(Vs/c))/(1+(Vs/c)))]
Vo=0
f'=f*[(1+(Vs/c))-i*|Vs/c|*√((1+(Vs/c))/(1-(Vs/c)))]
Vs=0
f'=f*[(1+(Vo/c))+i*|Vo/c|*√((1+(Vo/c))/(1-(Vo/c)))]

k/[(1+(v/c))+i*|v/c|*√((1+(v/c))/(1-(v/c)))]=[(1-(v/c))+i*|v/c|*√((1-(v/c))/(+(v/c)))]/k
k=e^(i*arcsin[v/c])

E=mc^2/e^(i*arcsin[v/c])=mc^2*√(1-(v/c)^2)-i*mcv

質量をvで運動させる光の速度は光速ではなく
c'=c*e^(i*arcsin[v/c])/√(1-(v/c)^2)=c+i*v/√(1-(v/c)^2)　　←虚数方向にも速度を持つ

hν'/c=mc' →●←　mc=hν/c
i*Δhν/c=i*hν'/c-i*hν/c=mc+i*mv/√(1-(v/c)^2)-mc=i*mv/√(1-(v/c)^2)

i*Δhν=i*mcv/√(1-(v/c)^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/18(日) 02:36:03.95

hν'/c=mc' →●←　mc=hν/c
Δhν/c=hν'/c-hν/c=mc+i*mv/√(1-(v/c)^2)-mc=i*mv/√(1-(v/c)^2)

Δhν=i*mcv/√(1-(v/c)^2)

hν'=mcc'=mc^2*e^(i*arcsin[v/c])/√(1-(v/c)^2)=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/20(火) 00:30:45.15

hν/c=mc+i*mv/√(1-(v/c)^2)
v=c
hν/c=i*(0/0)*c
hν=i*(0/0)*c^2
E=mc^2+hν=[m+i*(0/0)]*c^2

vの速度で運動するmの質量は
E=∫[0→v] (hν/c) dv=∫mc+i*mv/√(1-(v/c)^2) dv=mcv+i*mc^2*(1-√(1-(v/c)^2))
hν=mcv+i*mc^2*(1-√(1-(v/c)^2))≒mcv+i*mv^2/2 の光とみなせる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/20(火) 01:32:48.44

p(k)=k番目の素数
Σ1/p(k)^s=素数の－s乗の和
X=重複項
(1+Σ1/p(k)^s)^∞-X=Σ1/n^s=0
(1+Σ1/p(k)^s)=X^(1/∞)=1
s=x+i*y
Σ1/p(k)^s=0
(cos(y*log2)/2^x+cos(y*log3)/3^x+cos(y*log5)/5^x+・・・)^2+(sin(y*log2)/2^x+sin(y*log3)/3^x+sin(y*log5)/5^x+・・・)^2=0

n≠m
(1/2^(2x)+1/3^(2x)+1/5^(2x)+・・・)+2*Σcos(y*log[p(n)/p(m)])/(p(n)*p(m))^x=0
x≠1/2のとき条件を満たすyが存在しない

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/22(木) 01:54:34.39

質量mが自身の質量を光に変えてvの速度で運動するとき
E=mc^2/e^(i*arcsin[v/c])=√(1-(v/c)^2)*mc^2-i*mcv
mc^2-√(1-(v/c)^2)*mc^2≒mv^2/2の質量エネルギーをhν=i*mcvの光に変えて運動方向逆側に放射しvの速度で運動する

質量mが運動量を外部から与えられてvの速度で運動するとき
E=mc^2/(e^(i*arcsin[v/c])*√(1-(v/c)^2))=mc^2-i*mcv/√(1-(v/c)^2)
質量は減少しないため実部の大きさは変わらないhν=i*mcv/√(1-(v/c)^2)の光を運動方向逆側に放射しvの速度で運動する

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/28(水) 00:50:18.66

E=e^(1/(mc^2)*∫(hν/c) dv)*mc^2≒mc^2+∫(hν/c) dv =質量エネルギー　+　∫運動量　dv

外部から運動量を吸収しない状態でもvで運動するとき
hν=i*mc^2/√(1-(v/c)^2)の光を吸収している
vで運動するときのmが吸収する光は
hν=外部から吸収した光+i*mc^2/√(1-(v/c)^2)

mに外部から運動量を与えて運動させるとき
(hν/c)=mv/(1-(v/c)^2)+i*mc/√(1-(v/c)^2)
E=e^(log[1/√(1-(v/c)^2]+i*arcsin[v/c])*mc^2=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)

mに外部から運動量を与えず運動させるとき
(hν/c)=0+i*mc/√(1-(v/c)^2) hν'/c=mv/(1-(v/c)^2)
E=e^(0+i*arcsin[v/c])*mc^2=[mc^2*√(1-(v/c)^2)+i*mcv]

hν'=mcv/(1-(v/c)^2)の光を運動方向逆向きに放射して自身は[mc^2*√(1-(v/c)^2)+i*mcv]となって運動する
hν'をほかの質量Mが吸収するとき
E=e^(1/(Mc^2)*∫mv/(1-(v/c)^2)+i*Mc/√(1-(v/c)^2))*Mc^2=Mc^2*√(1-(v/c)^2)/√(1-(v/c)^2)^(m/M)+i*Mcv/√(1-(v/c)^2)^(m/M)

m=Mのとき
E=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)
mとmが結合した状態からvの速度で互い逆向きに離れるとき
片側のmの質量がm*√(1-(v/c)^2)になりvで運動し減少した質量が光に変わりもう一方の質量に運動量を与えvの速度で運動させる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/28(水) 01:10:18.55

E=e^(1/(mc^2)*∫(hν/c) dv)*mc^2≒mc^2+∫(hν/c) dv =質量エネルギー　+　∫運動量　dv

外部から運動量を吸収しない状態でもvで運動するとき
hν=i*mc^2/√(1-(v/c)^2)の光を吸収している
vで運動するときのmが吸収する光は
hν=外部から吸収した光+i*mc^2/√(1-(v/c)^2)

mに外部から運動量を与えて運動させるとき
(hν/c)=mv/(1-(v/c)^2)+i*mc/√(1-(v/c)^2)
E=e^(log[1/√(1-(v/c)^2]+i*arcsin[v/c])*mc^2=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)

mに外部から運動量を与えず運動させるとき
(hν/c)=0+i*mc/√(1-(v/c)^2) hν'/c=mv/(1-(v/c)^2)
E=e^(0+i*arcsin[v/c])*mc^2=[mc^2*√(1-(v/c)^2)+i*mcv]

mとmがvの速度でぶつかるとき
hν'=mcv/(1-(v/c)^2)の光の交換が接点でおこる
E1=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2) E2=mc^2-i*mcv/√(1-(v/c)^2)
E1=mc^2-i*mcv/√(1-(v/c)^2) E2=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)
光が交換されるだけで質量と光のエネルギーの総量は変化しない

静止したmとmの間で光がやり取りされvの速度で互いに引き離されるとき
E1=mc^2 E2=mc^2
E1=mc^2*√(1-(v/c)^2)-i*mcv E2=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)
mc^2-mc^2*√(1-(v/c)^2)≒1/2*mv^2の質量エネルギーがhν1=mcvとhν2=mcv/√(1-(v/c)^2)の光エネルギーに変換される

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/28(水) 08:01:15.12

おはようございます。本日の放送予定です。
都議選、木村沙織のふるさと八王子にて日本第一党、桜井誠と岡村みきおが演説します。
必見の価値アリ。

※本日は桜井誠かpeng1n_28のツイキャスからリアルタイムで配信されます。是非ご覧ください。

平成２９年６月２８日（水）

弁士　岡村みきお、桜井誠、瀬戸弘幸ほか

８時～　車両流し街宣　～八王子全区～

１６時～　八王子駅北口

１７時～　八王子駅南口

＜岡村みきお後援会＞

岡村みきお　八王子未来の会

https://m-okamura.japan-first.net/

【期日前投票期間】６月２４（土）～７月１日（土）　午前８時３０分～午後８時
【投票最終日】　　　７月２日（日）　午前７時～午後８時まで

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/28(水) 08:03:50.45

おはようございます。本日の放送予定です。
都議選、木村沙織のふるさと八王子にて日本第一党、桜井誠と岡村みきおが演説します。
必見の価値アリ。

※本日は桜井誠かpeng1n_28のツイキャスからリアルタイムで配信されます。是非ご覧ください。

平成２９年６月２８日（水）

弁士　岡村みきお、桜井誠、瀬戸弘幸ほか

８時～　車両流し街宣　～八王子全区～

１６時～　八王子駅北口

１７時～　八王子駅南口

＜岡村みきお後援会＞

岡村みきお　八王子未来の会

https://m-okamura.japan-first.net/

【期日前投票期間】６月２４（土）～７月１日（土）　午前８時３０分～午後８時
【投票最終日】　　　７月２日（日）　午前７時～午後８時まで

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/06/28(水) 13:02:39.78

3つの質点が一直線上に並んでいるとき中央の質点がhν=mcvの光を片側に向けて放射したとき次のようになる
●[mc^2] ●[mc^2] ●[mc^2]
光が飛び出して自身は逆向きにvの速度で運動する
●[mc^2]　　[hν=mcv]←～～～●→[mc^2*√(1-(v/c)^2]+i*mcv]　●[mc^2]
hν=mcvの光を吸収した質量はv/√(1+(v/c)^2)の速度で運動し
中央の質点に衝突された質点は中央の質点にhν=mcvの光を渡し自身はvの速度で運動する
中央の質点は静止する
←●[mc^2+i*mcv]　　　　　　　　　　　●[mc^2] ●→[mc^2*√(1-(v/c)^2)+i*mcv]

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/02(日) 00:51:31.88

ｈν=mvc/(1-(v/c)^2)+i*mc^2/√(1-(v/c)^2)
v=0のときhν=i*mc^2
mvc/(1-(v/c)^2)の光をmに当てると
ｈν=mvc/(1-(v/c)^2)+i*mc^2/√(1-(v/c)^2)になる

hν'=MVc/(1-(V/c)^2)+i*Mc^2/√(1-(V/c)^2)
hν+hν'=mvc/(1-(v/c)^2)+MVc/(1-(V/c)^2)+i*mc^2/√(1-(v/c)^2)+i*Mc^2/√(1-(V/c)^2) 👀
Rock54: Caution(BBR-MD5:0be15ced7fbdb9fdb4d0ce1929c1b82f)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/02(日) 12:26:38.92

E=mvc/(1-(v/c)^2)+i*mc^2/√(1-(v/c)^2)
E=hν+i*mc^2/√(1-(v/c)^2)
hν/mc^2=(v/c)/(1-(v/c)^2)
v/c=[-1+√(1+4*(hν/mc^2)^2)]/(2*hν/mc^2)
E=hν+i*mc^2/√(1-([-1+√(1+4*(hν/mc^2)^2)]/(2*hν/mc^2))^2)
hνのエネルギーの光のなかでmに流れる時間の速さ
T=√(1-(-(mc^2/2*hν)+√(1+(mc^2/2*hν)^2))^2)
m≠0 hν=0のとき
T=1
m=0 hν≠0のとき
T=0
m=0 hν=0
T=√(1-(-(0/0)+√(1+(0/0)^2))^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/05(水) 00:36:39.19

E=e^(i*arcsin[hν/√([mc^2]^2+[hν]^2)])*√([mc^2]^2+[hν]^2)=mc^2+i*hν
hν=mvc/√(1-(v/c)^2)
E=e^(i*arcsin[v/c])*mc^2/√(1-(v/c)^2)=mc^2+i*mvc/√(1-(v/c)^2)
E=e^(1/(mc^2)*∫P dv)*mc^2
Pc=mvc/(1-(v/c)^2)+i*mc^2/√(1-(v/c)^2)
E=e^(1/(mc^2)*∫mvc/(1-(v/c)^2)+i*mc^2/√(1-(v/c)^2) dv)*mc^2=mc^2+i*mvc/√(1-(v/c)^2)

Pc=mvc/(1-(v/c)^2)+i*mc^2/√(1-(v/c)^2)

(v/c)^2*(hν/mc^2)+(v/c)-(hν/mc^2)=0
(v/c)=[√(1+4*(hν/mc^2)^2)-1]/(2*hν/mc^2)
hν=mvc/(1-(v/c)^2)の光を吸収する質量はｈν'=i*mc^2/√(1-(v/c)^2)の光も吸収している
ｈν'=i*mc^2/√(1-([√(1+4*(hν/mc^2)^2)-1]/(2*hν/mc^2))^2)=i*hν/√((hν/mc^2)^2-[√(1+4*(hν/mc^2)^2)-1]^2/4)≒i*mc^2/√(1-(hν/mc^2)^2)
hν'≒i*mc^2+i*(hν)^2/(2*mc^2)
i*(hν)^2/(2*mc^2)だけ虚部の光の吸収量が増えるためhνの光が質量mに吸収された際の増加分の質量はΔm=(hν)^2/(2*mc^2)と近似できる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/08(土) 03:03:03.42

質量mにhνの光を吸収させるとき以下の光を空間から吸収する
E=i*√2*hν/√(√(1+(2*hν/mc^2)^2)-1)
hν→0
√(1+(2*hν/mc^2)^2)→1+2*(hν/mc^2)^2
E=i*√2*hν/√(1+2*(hν/mc^2)^2-1)=i*mc^2
hν=0のときつまり光を照射されていない質量にhν=i*mc^2の光が吸収されており
質量内部の時間は虚数方向に流れているため実部になってエネルギーとして認識可能になる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/10(月) 20:52:55.92

E=i*√2*hν/√(√(1+(2*hν/mc^2)^2)-1)*[√(√(1+(2*hν/mc^2)^2)+1)/√(√(1+(2*hν/mc^2)^2)+1)]

hνを吸収する際に質量mが吸収する光のエネルギー
E=i*mc^2/√2*√(1+√(1+(2*hν/mc^2)^2))
hν=0のとき
E=i*mc^2
ｈν≠0 hν→0のとき
√(1+√(1+(2*hν/mc^2)^2))≒√(2+2*(hν/mc^2)^2)

E=i*mc^2*/√2*√(1+√(1+(2*hν/mc^2)^2))→i*mc^2*√(1+(hν/mc^2)^2)≒i*mc^2+i*(1/2)*(hν)^2/(mc^2)
hν≒mvc
E≒i*mc^2+i*(1/2)*(hν)^2/(mc^2)≒i*mc^2+i*mv^2/2

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/12(水) 00:38:36.98

hνの光をmに吸収させた際のmの質量エネルギー
E=i*mc^2*√(1/2+√(1/4+(hν/mc^2)^2))
mが限りなく小さいとき
hν
m→0
E→i*√(hν*mc^2)
ΔE=i*√(hν*mc^2)-i*mc^2=i*√(mc^2)*[√(hν)-√(mc^2)]
Δm=i*1/c^2*√(mc^2)*[√(hν)-√(mc^2)]だけmの質量が増える

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/15(土) 23:02:10.21

Σ1/n^s=0
s=1/2+i*y

Σ1/(n)^(E/(2*mc^2))=0
E=mc^2+i*hν
(y'-y)=(hν'-hν)/(2*mc^2)

E-[mc^2+i*hν]=Σcos[hν/(2mc^2)*logn)/√n + i*Σsin[hν/(2mc^2)*logn)/√n

質量mにｈνの光を吸収させるときmのエネルギーは以下のようにあらわされる
E=[mc^2+Σcos[hν/(2mc^2)*logn)/√n]+i*[hν+Σsin[hν/(2mc^2)*logn)/√n]
y=ｈν/(2mc^2)がゼロ点のときでないとmの重さがしまうため光を吸収できない
hν=0のときつまり光をまったく吸収しない空間に質量をおくとき

E=[mc^2+Σcos[0/(2mc^2)*logn)/√n]+i*[0+Σsin[0/(2mc^2)*logn)/√n]=[mc^2+Σcos[0/(2mc^2)*logn)/√n]→∞+i*0
になるため完全に静止した無限の重さの質量になる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/15(土) 23:52:46.01

mとMをRの距離はなれて安定させるために必要なエネルギーは一定=GmM/(2R)
m*(Rω1)^2=M*(Rω2)^2=GmM/R
m*(Rω1)^2/2*a+M*(Rω2)^2/2*(1-a)=GmM/(2R)
2πν1=ω1=√a*√(GM/R^3) 2πν2=ω2=√(1-a)*√(Gm/R^3)

mと-mをRの距離はなれて安定させるために必要なエネルギーは一定=-Gmm/(2R)
m*(Rω1)^2=m*(Rω2)^2=-Gmm/R
m*(Rω1)^2/2*a+-m*(Rω2)^2/2*(1-a)=-Gmm/(2R)
2πν1=ω1=i*√a*√(Gm/R^3) 2πν2=ω2=√(1-a)*√(Gm/R^3)

hν1=i*h/(2π)*√a*√(Gm/R^3) hν1=h/(2π)*√(1-a)*√(Gm/R^3)
a=(v/c)^2 h/(2π)*√(Gm/R^3)=mc^2/√(1-(v/c)^2)
hν1=i*mvc/√(1-(v/c)^2) hν2=mc^2
質量mからRはなれた座標に-mの質量が存在しており質量mが静止しているときmを中心に-mの質量がω2=√(Gm/R^3)の角速度で回転しmc^2の質量エネルギーを構成する

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/16(日) 01:27:40.20

電子に光を照射するとき
電子の重力場に光がつかまり電子半径と同じ半径軌道で光が回転し電子に変わる
生成された電子と電子が衝突し散乱が起きる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/20(木) 01:12:00.20

2πν1=ω1=i*√a*√(Gm/R^3) 2πν2=ω2=√(1-a)*√(Gm/R^3)
hν1=i*h/(2π)*√a*√(Gm/R^3) hν2=h/(2π)*√(1-a)*√(Gm/R^3)
a=(v/c)^2 h/(2π)*√(Gm/R^3)=mc^2/√(1-(v/c)^2)
hν1+hν2=h/(2π)*√(1-a)*√(Gm/R^3)+i*h/(2π)*√a*√(Gm/R^3)=mc^2+i*mvc/√(1-(v/c)^2)
R=[(h/2π)^2*(G/c^4)*(1-(v/c)^2)]^(1/3)

mと-mがRだけはなれて互いの周りを角速度ω1とω2で回転するとき
E=hν1+hν2=mc^2+i*mvc/√(1-(v/c)^2)の光とみなせる
すべての質量mからRはなれた距離に質量-mが存在し-mの回転がmの質量エネルギーを生む
v=cのときR=0になるためmと-mの距離が0になり質量mが消失する
v=0のとき
R=[(h/2π)^2*(G/c^4)]^(1/3)の距離だけmと-mが離れている
すべての質量周囲には負の重さの質量が回転しているとみなせるため
すべての空間座標の質量を消失させようとすると互いに引き合い重力が生まれる

mが周囲に-mの質量をまとっている　　Mが周囲に-Mの質量をまとっている
-mとMが結合することでまた-Mとmが結合することで空間に存在する質量を減らせるため互いに接近しようとする

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/23(日) 02:30:28.71

mと-mがRはなれて回転している
mはω1の角速度で-mの周りを回転し-mはω2の角速度でmの周りを回転する
R=[(h/2π)^2*(G/(mc^4))*(1-(v/c)^2)]^(1/3)
2πν1=ω1=i*√a*√(Gm/R^3) 　　　2πν2=ω2=√(1-a)*√(Gm/R^3)

ω1=i*(2π/h)*mvc/√(1-(v/c)^2)
ω2=(2π/h)*mc^2

正の質量mはω1の角速度で-mの周りを回転するためvの速度で角速度が変わる
負の質量-mはω2=(2π/h)*mc^2のためvの速度で角速度が変わらない

mの質量は-mの質量がmの重心座標からR=[(h/2π)^2*(G/(mc^4))*(1-(v/c)^2)]^(1/3)だけ離れた距離を
ω2=(2π/h)*mc^2の角速度で回転しているため生じる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/23(日) 02:49:50.48

Rω2=[(h/2π)^2*(G/(mc^4))*(1-(v/c)^2)]^(1/3)*(2π/h)*mc^2

mがvの速度で運動するとき-mはV=Rω2の速度で運動する
V=Rω2=[(2π/h)*G*(mc)^2*(1-(v/c)^2)]^(1/3)
m=0のときとv=cのときは当然V=0のため-mは回転運動しない
v=0のとき
V=[(2π/h)*G*(mc)^2]^(1/3)
V<cのとき
m<√[hc/(2πG)]
m≧√[hc/(2πG)]の重さになったとき-mの回転速度が光速を超えるため-mが円運動を維持できなくなり崩壊する

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/23(日) 03:49:32.96

光速まで加速させるときに無限のエネルギーが必要なのは
加速させるために照射した光が質量に吸収されてしまい質量が重くなるため
E = hν =∫m*v dv
mが普遍ならE=mv^2/2になるがmは光の吸収で増加するためmv^2/2にならない
E = hν = mc^2*(1-√(1-(v/c)^2))を吸収させたときmはvの速度で運動する
mc^2+hν=mc^2+mc^2*(1-√(1-(v/c)^2))≒mc^2+mv^2/2

mと-mがRはなれて回転している
mはω1の角速度で-mの周りを回転し-mはω2の角速度でmの周りを回転する
R=[(h/2π)^2*(G/(mc^4))*(1-(v/c)^2)]^(1/3)
ω1=i*(2π/h)*mvc/√(1-(v/c)^2) ω2=(2π/h)*mc^2

mが自身の質量を推進エネルギーに変えて運動するときは
vで運動するためにΔm=(1-√(1-(v/c)^2))の質量を光に変換して推進剤に用いるためm→m*√(1-(v/c)^2)の重さに変化する
R=[(h/2π)^2*(G/(mc^4))*√(1-(v/c)^2)]^(1/3)
ω1=i*(2π/h)*mvc ω2=(2π/h)*mc^2*√(1-(v/c)^2)
Rの減りが遅くなりω2がvの影響を受けるようになるためmの周囲の-mの回転速度が落ちる
-mの回転をエネルギーとみなすとき
Δω2=ω2(0)-ω2(v)=(2π/h)*mc^2*(1-√(1-(v/c)^2))
これだけのエネルギーが減少しmの運動エネルギーにあてられる

E=mc^2+i*c*(d/dv)*ｈν=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/27(木) 16:06:19.17

E=mc^2-i*m√(2GM/R)/√(1-2GM/(Rc^2))
E(R-ΔR)=mc^2-i*m√(2GM/(R-ΔR))/√(1-2GM/((R-ΔR)c^2))
E(R)-E(R-ΔR)=i*m√(2GM/(R-ΔR))/√(1-2GM/((R-ΔR)c^2))-i*m√(2GM/R)/√(1-2GM/(Rc^2))
E(R)-E(R-ΔR)≒i*m√(2GM/R)/√(1-ΔR/R)-i*m√(2GM/R)≒i*1/2*(ΔR/R)*m√(2GM/R)

i*hν=∫[R→∞] [E(R)-E(R-ΔR)] dR = i*m√(2GM/R)=i*mc*√(2GM/(Rc^2))

質量MからRはなれた場所に位置するmはｈν=m√(2GM/R)/√(1-2GM/(Rc^2))の光を毎秒外部に吐き出している
吐き出された光はMに吸収される
R-ΔRに位置する質量がRまで高速でずらされるとき
ｈν=m√(2GM/(R-ΔR))/√(1-2GM/((R-ΔR)c^2))の光を吐き出したにもかかわらず実際に吐き出す光はｈν=m√(2GM/R)/√(1-2GM/(Rc^2))なので
Ｍに吸収されなかったエネルギー差が外部に吐き出されて光が放射される

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/07/27(木) 17:17:55.22

　　　ш
＼(RΔR)/

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/03(木) 03:42:50.86

mと-mがRはなれて回転している
mはω1の角速度で-mの周りを回転し-mはω2の角速度でmの周りを回転する
R=[(h/2π)^2*(G/(mc^4))*(1-(v/c)^2)]^(1/3)
2πν1=ω1=i*√a*√(Gm/R^3) 　　　2πν2=ω2=√(1-a)*√(Gm/R^3)
a=(v/c)^2
ω1=i*(2π/h)*mvc/√(1-(v/c)^2)
ω2=(2π/h)*mc^2
E=(1/i)*(d/dv)*e^(i*arcsin[v/c])*mc^3=(h/2π)*[ω2+ω1]=mc^2+i*mcv/√(1-(v/c)^2)

電界が角速度ω1で円運動するとき
ω1=εE^2*√(1-(v/c)^2)
ω2=i*μH^2*(v/c)
光が電界で伝播する一瞬はv=0
光が磁界で伝播する一瞬はv=c
磁界の回転円の中心に-m電界の回転円の中心にmが存在する
hν=εE^2*√(1-(v/c)^2)+i*μH^2*(v/c)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/04(金) 03:10:24.07

hν=εE^2*√(1-(v/c)^2)+i*μH^2*(v/c)
|hν|=εE^2=μH^2
vの速度で運動する光源から放射される光
hν=|hν|*e^(i*arcsin[v/c])
vの速度で運動する物体が静止した光源から吸収する光
hν=|hν|*e^(i*arcsin[-v/c])
|hν|*e^(i*arcsin[v/c])/(1-(v/c))*k=|hν|*e^(i*arcsin[-v/c])*(1+(v/c))/k

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/05(土) 01:06:14.26

m→　　M ←m
静止させたMに左右からmをvの速度でぶつけると左側のmから中央のMを通過して右側のmに光が移動する(右側から左側へも同様
ぶつかった一瞬中央のMの内部に左右逆向きにとぶ光が存在しこのとき中央のMの内部時間は(1-(m/M)*(v/c)^2)になる
Mc^2/(1-(m/M)*(v/c)^2)≒Mc^2+mv^2←左右二つのmv^2/2の運動エネルギーが中央のMに存在するためmv^2が足される
M<mのとき
√(M/m)*c≦v以上の速度でぶつけるときMが崩壊する

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/10(木) 01:37:19.41

hν=εE^2*√(1-(v/c)^2)+i*μH^2*(v/c)
hν=|hν|*e^(i*arcsin[v/c])
|hν|=εE^2=μH^2=mc^2//√(1-(v/c)^2)

質量mにhνを吸収させてvの速度で運動するときhν*√(1-(v/c)^2)だけ質量エネルギーが増加し
hν*(v/c)だけ運動エネルギーに当てられる
E=[mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)]+i*hν*(v/c)
m=0の質量に光を吸収させると光速で運動する為E=i*hνになる
軽い質量に光を当てた場合vが光速まで近づくため質量エネルギーの増加はほぼ0になる
重い質量の場合v≒0になるためE=mc^2+hνと近似でき光エネルギーがそのまま質量に吸収されエネルギーの分だけ質量が重くなる

質量m　 2πν1=ω1=i*(v/c)*√(Gm/R^3)=i*mcv/√(1-(v/c)^2) 　　　←磁界　
質量-m 2πν2=ω2=√(1-(v/c)^2)*√(Gm/R^3)=mc^2 ←電界

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/10(木) 01:50:18.54

Σ1/n^s=1/1^s+1/2^s+1/3^s+1/4^s+・・・
s=1/2+i*y
E=mc^2+i*hν
-Σlog[1/n^(mc^2+i*hν)]=(mc^2+i*hν)*Σlog[1/n]=E*Σlog[1/n]
E=-Σlog[1/n^(mc^2+i*hν)]/Σlog[1/n]

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/10(木) 05:00:31.06

E=[mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)]+i*hν*(v/c)
|E|=√[(mc^2)^2+(hν)^2+2*(mc^2)*hν*√(1-(v/c)^2)]
hν=mcv/√(1-(v/c)^2)
|E|=[mc^2/√(1-(v/c)^2)]*√(1+2*(v/c)*(1-(v/c)^2))≒mc^2/√(1-(v/c)^2)+mcv*√(1-(v/c)^2)=mc^2/√(1-(v/c)^2)+hν

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/11(金) 19:26:34.44

mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)=mc^2/√(1-(v/c)^2)
(hν/mc^2)=1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2)
1/√(1-(v/c)^2)=1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))
E=mc^2/√(1-(v/c)^2)=mc^2*[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]
v→c hν→∞
E(hν)=mc^2*[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]
E(hν+⊿hν)-E(hν)=mc^2*[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν+⊿ｈν/mc^2))]-mc^2*[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]=mc^2/2*(√(1+4*(hν+⊿ｈν/mc^2))-√(1+4*(hν/mc^2)))≒⊿hν
Σ1/n^s=0 s=1/2+i*y
y=(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))
(y^2-1/4)*mc^2=hν ←質量mはyにゼロ点の値を代入した光のエネルギーしか吸収しない

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/13(日) 12:59:08.18

1/√(1-(v/c)^2)=1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))
質量mをvの速度で動かすときに必要なエネルギー
hν=mc^2*√[1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2)]

E=[mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)]+i*hν*(v/c)
E=[mc^2/√(1-(v/c)^2)]+i*hν*(v/c)
E=[mc^2/√(1-(v/c)^2)]+i*mcv*√[1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2)]

空間を光速で伝播する光は重さ0の質量に光をあて光速で運動させているとみなせるため
E=[0*c^2+hν*√(1-(c/c)^2)]+i*hν*(c/c)=i*hν ←質量に吸収される際に実部と虚部に分化する
実部は質量で虚部が光
運動する質量がhν≒mcvの光とみなせるのは
E=[mc^2/√(1-(v/c)^2)]+i*mcv*√[1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2)]　←虚部の項がi*mcv*√[1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2)]になるため

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/13(日) 23:13:35.78

1/√(1-(v/c)^2)=1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))
(v/c)=√[(hν/mc^2)-1/2+1/2*√(1+4*(hν/mc^2))]/[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]

E=[mc^2+hν/[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]]+i*hν*√[(hν/mc^2)-1/2+1/2*√(1+4*(hν/mc^2))]/[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]

質量mにhνを照射するとhν/[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]だけ質量エネルギーとして吸収される
i*hν*√[(hν/mc^2)-1/2+1/2*√(1+4*(hν/mc^2))]/[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]は光として吸収されるため運動に用いられる
質量にhνの大きさの光を照射するとき
mの値が大きいほどhν/[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]の値が大きくなるため光を吸収して質量エネルギーに変換する
mの値が小さいほどi*hν*√[(hν/mc^2)-1/2+1/2*√(1+4*(hν/mc^2))]/[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]の値が大きくなるため運動速度が速くなる
電子などの軽い質量は光で簡単に光速ちかくまで加速するがhν/[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/[9.1*10^-31*c^2))]の値が限りなく小さくなるため質量エネルギーとして光を吸収しないため重くならない

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/13(日) 23:33:47.56

質量mにhνを照射すると⊿mc^2だけ質量エネルギーがおおきくなる
⊿mc^2=mc^2/√(1-(v/c)^2)-mc^2=mc^2*[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]-mc^2=mc^2*[(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))-1/2]　←hν<<<mc^2のとき⊿mc^2≒hν　　

hν>>>mc^2のとき
⊿mc^2≒[√[mc^2*hν]-mc^2/2]だけ質料が重くなる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/17(木) 03:27:25.25

E=mc^2/√(1-(v/c)^2)=mc^2*[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]=hν/[(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))-1/2]　
mc^2/√(1-(2GM/Rc^2))=hν/[(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))-1/2]
1+2*(hν/mc^2)*√(1-(2GM/Rc^2))=√(1+4*(hν/mc^2))
1+4*(hν/mc^2)*√(1-(2GM/Rc^2))+4*(hν/mc^2)^2*(1-(2GM/Rc^2))=(1+4*(hν/mc^2))
MからRだけ離れた質量mには以下のエネルギーの光が吸収される
hν=mc^2*[1-√(1-(2GM/Rc^2))]/(1-(2GM/Rc^2))
Rがおおきいとき
hν≒mc^2*[1-(1-(GM/Rc^2))]*(1+(2GM/Rc^2))=GMm/R*(1+(2GM/Rc^2))のエネルギーの光がmに吸収される
E=mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)+i*hν*(v/c)≒mc^2+GMm/R

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/17(木) 03:55:41.52

質量MからRはなれた質量mにmを運動させないようhνの光を吸収させるとき
質量エネルギーはhν*√(1-(2GM/Rc^2))だけ増える
E=mc^2+hν*√(1-(2GM/Rc^2))+i*hν*√(2GM/Rc^2)
Mに近いほど運動エネルギーとして吸収されるためmは重くならない

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/19(土) 01:49:42.93

v1で運動するmの内部にhν1の光が存在しv2の速度で運動するMの内部にhν2の光が存在する
mとMがぶつかると光の交換がおこりmの内部にhν3の光が入りv3の速度で運動しMの内部にhν4の光が入りv4の速度で運動する
mc^2+hν1*√(1-(v1/c)^2)+i*hν1*(v1/c)+Mc^2+hν2*√(1-(v2/c)^2)+i*hν2*(v2/c)=mc^2+hν3*√(1-(v3/c)^2)+i*hν3*(v3/c)+Mc^2+hν4*√(1-(v4/c)^2)+i*hν2*(v4/c)
hν1*√(1-(v1/c)^2)+i*hν1*(v1/c)+hν2*√(1-(v2/c)^2)+i*hν2*(v2/c)=hν3*√(1-(v3/c)^2)+i*hν3*(v3/c)+hν4*√(1-(v4/c)^2)+i*hν4*(v4/c)

hν1*√(1-(v1/c)^2)+hν2*√(1-(v2/c)^2)=hν3*√(1-(v3/c)^2)+hν4*√(1-(v4/c)^2)　
hν1+hν2=hν3+hν4
hν1*(v1/c)+hν2*(v2/c)=hν3*(v3/c)+hν4*(v4/c)

一番目は下のようになるため(v<<<cのとき
hν1*(1-(1/2)*(v1/c)^2)+hν2*(1-(1/2)*(v2/c)^2)=hν3*(1-(1/2)*(v3/c)^2)+hν4*(1-(1/2)*(v4/c)^2)

hν1*(1/2)*(v1/c)^2+hν2*(1/2)*(v2/c)^2=hν3*(1/2)*(v3/c)^2+hν4*(1/2)*(v4/c)^2　　←エネルギー保存
hν1*(v1/c)+hν2*(v2/c)=hν3*(v3/c)+hν4*(v4/c)　←運動量保存

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/20(日) 14:19:25.49

hνの光をMの質量にぶつけるとき
E=0+i*hν*(c/c)　　　　E=Mc^2
E=0-i*hν*(c/c) E=Mc^2
Mに光が吸収されず逆向きに反射される

m<<Mの質量mにhνの光を与えてMにぶつけるとき
E=mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)+i*hν*(v/c) E=Mc^2
E=mc^2+hν1*√(1-(v1/c)^2)-i*hν1*(v1/c) E=Mc^2+hν2*√(1-(v2/c)^2)+i*hν2*(v2/c)
hν=hν1+hν2
ｈνの光が2つに分化しmとMに吸収される
hνがmからMに移動した後Mからmにhν1だけ反射される

hν*√(1-(v/c)^2)=hν1*√(1-(v1/c)^2)+hν2*√(1-(v2/c)^2)
hν*(1-(1/2)*(v/c)^2)≒hν1*(1-(1/2)*(v1/c)^2)+hν2*(1-(1/2)*(v2/c)^2)
(1/2)*hν*(v/c)^2≒(1/2)*hν1*(v1/c)^2+(1/2)*hν2*(v2/c)^2
hν*(v/c)=-hν1*(v1/c)+hν2*(v2/c)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/21(月) 19:21:00.55

E(hν)=mc^2/√(1-(v/c)^2)=mc^2*[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]=hν/[(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))-1/2]
　
⊿hνだけ光の吸収量が違う質量mのエネルギー間隔は
E(hν+⊿hν)-E(hν)=mc^2*[(1/2)*√(1+4*(hν+⊿ｈν/mc^2))-(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]になる
質量のエネルギー間隔がゼータ関数のゼロ点の間隔と等しいとき
(1/2+i*[y+⊿y])-(1/2+i*y)=mc^2*[(1/2)*√(1+4*(hν+⊿ｈν/mc^2))-(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]
i*⊿y=mc^2*[(1/2)*√(1+4*(hν+⊿ｈν/mc^2))-(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]
mc^2*[(y/mc^2)^2-(1/4)]=hνをみたす光しかmは吸収しない
y=mc^2/2*√(1+4*hν/mc^2)
s=1/2+i*mc^2/2*√(1+4*hν/mc^2)

ｈν=-1/4*mc^2のとき質量の1/4を光に変えて外部に吐き出すとき
E=mc^2*[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]+i*hν*√[(hν/mc^2)-1/2+1/2*√(1+4*(hν/mc^2))]/[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]
E=mc^2/2+i*mc^2/4*i=mc^2/4の静止した質量になる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/21(月) 19:24:54.85

ｈν=-1/4*mc^2のとき質量の1/4を光に変えて外部に吐き出すとき
E=mc^2*[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]+i*hν*√[(hν/mc^2)-1/2+1/2*√(1+4*(hν/mc^2))]/[1/2+(1/2)*√(1+4*(hν/mc^2))]
E=mc^2/2+i*mc^2*√3/4*i=mc^2*(2-√3)/4の静止した質量になる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/24(木) 00:30:26.40

⊿y=mc^2*[(1/2)*√(1+4*(0+⊿ｈν/mc^2))-(1/2)*√(1+4*(0/mc^2))]
⊿y=[mc^2/2]*[√(1+4*(⊿ｈν/mc^2))-1]
mc^2+2*⊿y=mc^2*√(1+4*(⊿ｈν/mc^2))
hν=y*[1+(y/mc^2)]

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/24(木) 03:43:46.62

(2*3*5*7*・・・)^s*(・・・+7^s+5^s+3^s+2^s+1/1^s+1/2^s+1/3^s+1/5^s+1/7^s+・・・)
(1*2)*(2+1+1/2)=7
(1*2*3)*(3+2+1+1/2+1/3)=41
(1*2*3*5)*(5-3+2-1+1/2-1/3+1/5)=101
(1*2*3*5*7)*(7-5-3-2+1-1/2-1/3-1/5+1/7)=-607
(1*2*3*5*7*11)*(11-7-5-3-2+1-1/2-1/3-1/5-1/7+1/11)=-14057
(1*2*3*5*7*11*13)*(13-11-7-5-3+2+1+1/2-1/3-1/5-1/7-1/11+1/13)=-306011

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/08/24(木) 03:52:54.21

(1*2*3*5*7*11*13*17)*(17-13-11-7-5+3+2+1+1/2+1/3-1/5-1/7-1/11-1/13+1/17)=-6441887
(1*2*3*5*7*11*13*17*19)*(19-17-13-11-7+5+3+2+1+1/2+1/3+1/5-1/7-1/11-1/13-1/17+1/19)=-167645057
(1*2*3*5*7*11*13*17*19*23)*(23-19-17-13+11-7+5+3+2+1+1/2+1/3+1/5-1/7+1/11-1/13-1/17-1/19+1/23)=-2267407651

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/04(月) 16:46:21.16

E=0+i*hν1*(c/c)　E=Mc^2 E=0-i*hν2*(c/c)
左からhν1右からhν2の光を静止したMに吸収させMがvの速度で運動するとき
E=Mc^2+(hν1+hν2)*√(1-(v/c)^2)+i*(hν1-hν2)*(v/c)になる
ν1=ν2のときv=0
E=Mc^2+(hν1+hν2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/05(火) 16:31:50.18

質量mにhνの光を照射してvで運動させたとき
E=mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)+i*hν*(v/c)=mc^2/√(1-(v/c)^2)+i*mcv*√(1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2))
質量mに光を照射しないでvで運動させたとき
E=mc^2*√(1-(v/c)^2)+i*mcv
hν=mc^2*√(1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2))をmに照射するときmはvで運動する
mc^2*√(1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2))*√(1-(v/c)^2)は質量として吸収され
mc^2*√(1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2))*(v/c)は光として吸収される
E=mc^2+mc^2*√(1-√(1-(v/c)^2))+i*mcv/√(1-(v/c)^2)*√(1-√(1-(v/c)^2))
v=cのとき
E=mc^2+mc^2*√(1-√(1-(c/c)^2))+i*mc^2/√(1-(c/c)^2)*√(1-√(1-(c/c)^2))=2*mc^2+i*mc^2/√(1-(c/c)^2)
質量mは2倍の重さになり光は無限の大きさになる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/05(火) 19:45:40.53

質量mに光をあててvの速度で動かすとき
E=mc^2+mc^2*√(1-√(1-(v/c)^2))+i*mcv/√(1-(v/c)^2)*√(1-√(1-(v/c)^2))
v<<cになるような弱い光を当てると
E≒[mc^2+mcv/√2]+i*mv^2/√2*(1+(v/c)^2/2)
mcv/√2だけ質量エネルギーが増加しi*mv^2/√2*(1+(v/c)^2/2)の光とみなせるようになる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/07(木) 01:12:08.99

E=mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)+i*hν*(v/c)
E=mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)+i*hν*(v/c)=mc^2/√(1-(v/c)^2)+i*hν*(v/c)
X^2-X-(hν/mc^2)=0
1/√(1-(v/c)^2)=[1+√(1+4*(hν/mc^2))]/2
hν=mc^2*[1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2)]
E=mc^2+mc^2*[1/√(1-(v/c)^2)-1]+i*mcv*[1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2)]
E=mc^2/√(1-(v/c)^2)+i*mcv*[1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2)]
v<<<c
E=mc^2+mv^2/2+i*mv^3/(2c)
hν=mc^2*[1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2)]の光を照射したときmはvの速度で運動する
v<<<c
ｈν≒mc^2*[(1+(v/c)^2)-(1+(v/c)^2/2)]=mv^2/2 のエネルギーの光を吸収してvの速度で運動する
mc^2*[(1+(v/c)^2)-(1+(v/c)^2/2)]*√(1-(v/c)^2)のエネルギーが質量として
mc^2*[(1+(v/c)^2)-(1+(v/c)^2/2)]*(v/c)がエネルギーが光として吸収される 👀
Rock54: Caution(BBR-MD5:0be15ced7fbdb9fdb4d0ce1929c1b82f)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/14(木) 13:25:36.57

完全に逆位相の波を特定の空間で相殺させると波が相殺された特定の空間が収縮する
地表にちかいほど高い周波数の波が相殺されており地表から遠いほど低い周波数の波が相殺されている
地表に近いほど重力がつよいのはそのせい

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/15(金) 14:38:45.81

hν1=A*sin(ωt+θ) hν2=A*sin(ωt)
hν1+hν2=A*(1+cosθ)*sin(ωt)+A*sinθ*cos(ωt)=2A*cos(θ/2)*sin(ωt+φ)+i*2A*cos(θ/2)*cos(ωt+φ)
E=mc^2+hν*[√(1-(2GM/Rc^2))+i*√(2GM/Rc^2)]*√(1-(v/c)^2)+i*hν*[√(1-(2GM/Rc^2))+i*√(2GM/Rc^2)]*(v/c)
hνの光をMからR離れた距離のm二吸収させてmがvの速度で運動するときhν*[√(1-(2GM/Rc^2))*√(1-(v/c)^2)-√(2GM/Rc^2)*(v/c)]だけ質量が増加する
E=mc^2+hν*[√(1-(2GM/Rc^2))*√(1-(v/c)^2)-√(2GM/Rc^2)*(v/c)]+i*hν*[√(2GM/Rc^2)*√(1-(v/c)^2)+√(1-(2GM/Rc^2))*(v/c)]

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/15(金) 16:22:59.87

質量MからRはなれた距離を
v=c*√(1-(2GM/Rc^2))の速度で運動する物体は光を吸収しないため重くならない

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/16(土) 00:01:55.52

E=mc^2+hν*[√(1-(2GM/Rc^2))*√(1-(v/c)^2)-√(2GM/Rc^2)*(v/c)]+i*hν*[√(2GM/Rc^2)*√(1-(v/c)^2)+√(1-(2GM/Rc^2))*(v/c)]
MからRはなれてv=c*√(1-(2GM/Rc^2))の速度で運動する質量mにhνを吸収させるとE=mc^2+i*ｈνになる
運動状態で質量が重くならないためm=0でなければならないためMからRはなれた座標での質量mの速度はc*√(1-(2GM/Rc^2))未満になる
質量MからRはなれた空間と光の速度はc*√(1-(2GM/Rc^2))になる
特定の位相と逆位相の音を衝突させて打ち消した際は二つの位相にゆらされた空気の原子が重くなることによりゆれが消える
特定の位相と逆位相の光を衝突させて打ち消した際は二つの位相に揺らされた空間が収斂して重力場に変わることによりゆれが消える

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/16(土) 03:31:02.47

hν=hc/λ*√(1-(2GM/Rc^2))+i*hc/λ*√(2GM/Rc^2)
E=mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)+i*hν*(v/c)
E=mc^2+hc/λ*[√(1-(2GM/Rc^2))*√(1-(v/c)^2)-√(2GM/Rc^2)*(v/c)]+i*hc/λ*[√(2GM/Rc^2)*√(1-(v/c)^2)+√(1-(2GM/Rc^2))*(v/c)]
空間にhνの光を吸収させるとき
m=0 v=c*√(1-(2GM/Rc^2))
E=i*hνで一定
Mに自由落下しているmにhνを吸収させるとき
m>0 v=√(2GM/Rc^2)
E=mc^2+hc/λ*(1-4*(GM/Rc^2))になる
hc/λ*4*(GM/Rc^2)のエネルギーはMに奪われる
R=4GM/c^2の距離に存在するmに光を照射してもM側にmに照射した光が奪われる
2GM/c^2< R <4GM/c^2の距離Rに存在するmに光を照射するとmから光がはきだされMに奪われるためmの質量が減る

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/16(土) 04:00:52.19

mにλの波長の光を吸収させるとき
E=mc^2+hc/λ*[√(1-(2GM/Rc^2))*√(1-(v/c)^2)-√(2GM/Rc^2)*(v/c)]+i*hc/λ*[√(2GM/Rc^2)*√(1-(v/c)^2)+√(1-(2GM/Rc^2))*(v/c)]
二重スリット実験で電子が光に変わるのは
Mがスリットの重さとしてRが小さくなるためまた当然v>0になるため
hc/λ*[√(1-(2GM/Rc^2))*√(1-(v/c)^2)-√(2GM/Rc^2)*(v/c)]→-mc^2になる
E=mc^2-mc^2+i*hc/λ*[√(2GM/Rc^2)*√(1-(v/c)^2)+√(1-(2GM/Rc^2))*(v/c)]=i*hc/λ*[√(2GM/Rc^2)*√(1-(v/c)^2)+√(1-(2GM/Rc^2))*(v/c)]
質量が消失し光のみになる
スリットを抜けるとRが大きくなりまた実部が出現するため光が電子に変わる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/16(土) 19:07:35.23

E=mc^2+hc/λ*[√(1-(2GM/Rc^2))*√(1-(v/c)^2)-√(2GM/Rc^2)*(v/c)]+i*hc/λ*[√(2GM/Rc^2)*√(1-(v/c)^2)+√(1-(2GM/Rc^2))*(v/c)]
mc^2=hc/λ
v<c v≒c
R>2GM/c^2
質量より光が優勢になると次のようになる
hc/λ*[1+[√(1-(2GM/Rc^2))*√(1-(v/c)^2)-√(2GM/Rc^2)*(v/c)]] < hc/λ*[√(2GM/Rc^2)*√(1-(v/c)^2)+√(1-(2GM/Rc^2))*(v/c)]
v=cと近似すると
[1-√(2GM/Rc^2)] < [√(1-(2GM/Rc^2))]
1-2*√(2GM/Rc^2)+(2GM/Rc^2) < 1-(2GM/Rc^2)
(2GM/Rc^2) < 1
R > (2GM/Rc^2)のとき光が優勢で
R < (2GM/Rc^2)のとき質量が優勢になるため
R=(2GM/Rc^2)まで光が近づくと質量に変わってMに吸収される
vが速いときは質量より光が優勢になるため波動性をもつが
vが遅いときはRの値によらず光より質量が大きくなるため波動性を持たない
hc/λ*[1+[√(1-(2GM/Rc^2))*√(1-(v/c)^2)-√(2GM/Rc^2)*(v/c)]] > hc/λ*[√(2GM/Rc^2)*√(1-(v/c)^2)+√(1-(2GM/Rc^2))*(v/c)]

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/16(土) 20:23:40.70

MからRはなれた座標に存在するmにhc/λの光を与えてvの速度で運動するとき
E=mc^2+hc/λ*e^(i*arcsin[√(2GM/Rc^2)]+i*arcsin[v/c])
m=0のときv=c
E=i*hc/λ*e^(i*arcsin[√(2GM/Rc^2)])=i*hc/λ*√(1-(2GM/Rc^2))-hc/λ*√(2GM/Rc^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/17(日) 01:09:35.47

上向きの磁束と下向きの磁束が重なった空間は収斂し重力場になるためローレンツ力が発生する

おなじ極を向かい合わせて磁石の間に磁束が両向きにに移動する空間を用意する
そのそばに電子等軽い質量を静止させた状態で配置すると磁石のあいだにむかって電子等軽い質量が移動する
Ｓ極　　Ｎ極　←-----→　N極　　Ｓ極
　　　　　　　　　　　↑
○←電子

Ｓ極　　Ｎ極　←--○--→　N極　　Ｓ極

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/09/22(金) 20:52:29.55

v=c/n
E=hν*√(1-1/n^2)+i*hν/n
屈折率nの物質のなかでhνはhν*√(1-1/n^2)の質量とi*hν/nの光に分化する
v=c*√(1-(2GM/Rc^2))
n=1/√(1-(2GM/Rc^2))
E=hν*√(1-(1-(2GM/Rc^2)))+i*hν*√(1-(2GM/Rc^2))=hν*(2GM/Rc^2)+i*hν*√(1-(2GM/Rc^2))
質量MにｈνがRの距離まで近づくとき
i*ｈνの光がhν*(2GM/Rc^2)の質量とi*hν*√(1-(2GM/Rc^2))の光にかわる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/10/04(水) 19:46:03.59

運動量はhν/c
静止しないから静止質量はないけどhν/c^2が相当するのかな
よくしらんけど

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/10/08(日) 18:20:13.21

>>159
E^2=ｍ＾2ｃ＾4＋ｐ＾2ｃ＾2で、ｐ＝0で近似したのがE=ｍｃ＾2なんだから、その考え方はおかしいんじゃないか？

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/10/10(火) 02:44:17.22

E=mc^2+hν*√(1-(2GM/Rc^2))+i*hν*√(2GM/Rc^2)
E=mc^2/√(1-(2GM/Rc^2))+i*hν*√(2GM/Rc^2)
mc^2+hν*√(1-(2GM/Rc^2))=mc^2/√(1-(2GM/Rc^2))
1/√(1-(2GM/Rc^2))=[1+√(1+4*hν/mc^2)]/2
hν=mc^2*[1-√(1-(2GM/Rc^2))]/(1-(2GM/Rc^2))
MからRはなれた座標に位置するmにhνを吸収させたとき
E=mc^2/√(1-(2GM/Rc^2))+hν*√(1-(2GM/Rc^2))+i*mc^2*√(2GM/Rc^2)*[1-√(1-(2GM/Rc^2))]/(1-(2GM/Rc^2))+i*hν*√(2GM/Rc^2)
RからR'にmが変遷して
E=mc^2/√(1-(2GM/R'c^2))+i*mc^2*√(2GM/R'c^2)*[1-√(1-(2GM/R'c^2))]/(1-(2GM/R'c^2))になる

mc^2/√(1-(2GM/Rc^2))+hν*√(1-(2GM/Rc^2))=mc^2/√(1-(2GM/R'c^2))のとき
mc^2*√(2GM/Rc^2)*[1-√(1-(2GM/Rc^2))]/(1-(2GM/Rc^2))+i*hν*√(2GM/Rc^2)>mc^2*√(2GM/R'c^2)*[1-√(1-(2GM/R'c^2))]/(1-(2GM/R'c^2))になるため
あまったエネルギーが光として外部に放射される

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/10/10(火) 02:55:09.64

E=mc^2+i*pc
|E|=√[(mc^2)^2+(pc)^2]
光がvの速度で運動するとき
E=hν*√(1-(v/c)^2)+i*hν*(v/c)
E=mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)+i*hν*(v/c)の絶対値を取る
E=√[[mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)]^2+[hν*(v/c)]^2]=√[(mc^2)^2+(hν)^2+2*mc^2*hν*√(1-(v/c)^2)]

E=mc^2*√[1+(hν/mc^2)^2+2*1/mc^2*hν*√(1-(v/c)^2)]≒mc^2+1/2*(hν)^2/mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)
hν≒mcv
E=mc^2+1/2*mv^2+hν*√(1-(v/c)^2)
ｈνが大きくなるにつれ吸収される光の質量の項が無視できなくなる

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/10/19(木) 02:07:52.53

mc^2+hν*√(1-(v/c)^2)+i*hν*(v/c)=mc^2/√(1-(v/c)^2)+i*mcv*(1/(1-(v/c)^2)-1/√(1-(v/c)^2))
mc^2+hν*e^(i*arcsin[v/c])+ Mc^2=mc^2+hν1*e^(i*arcsin[v1/c])+Mc^2+hν2*e^(i*arcsin[v2/c])
hν*e^(i*arcsin[v/c])=hν1*e^(i*arcsin[v1/c])+hν2*e^(i*arcsin[v2/c])
1=[(ν1/ν)*√(1-(v1/c)^2)+(ν2/ν)*√(1-(v2/c)^2)]^2+[(ν1/ν)*(v1/c)+(ν2/ν)*(v2/c)]^2
1=[(ν1/ν)^2+(ν2/ν)^2+2*(ν1/ν)*(ν2/ν)*(√(1-(v1/c)^2)*√(1-(v2/c)^2)+(v1/c)*(v2/c))]
[(ν1/ν)^2+(ν2/ν)^2-1]/2*(ν1/ν)*(ν2/ν)=-(√(1-(v1/c)^2)*√(1-(v2/c)^2)+(v1/c)*(v2/c))
cosα+cos[arcsin(v1/c)-arcsin(v2/c)]=0

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/10/22(日) 02:23:55.60

質量Mの周囲では質量mはmc^2*√(1-(2GM/Rc^2))の質量とm*√(2GM/R)の光に変わる
E=mc^2*√(1-(2GM/Rc^2))+i*m*√(2GM/R)*c
E=Mc^2*√(1-(2Gm/Rc^2))+i*M*√(2Gm/R)*c
質量Mとmの間にはi*√(2GmM/R)*[√(M)+√(m)]*cの光の円ができる
E=mc^2*√(1-(2GM/Rc^2))+Mc^2*√(1-(2Gm/Rc^2))+i*√(2GmM/R)*[√(M)+√(m)]*c
M>mのとき
Rが小さくなるとき先にmc^2*√(1-(2GM/Rc^2))が0になるため
R=2GM/c^2のとき
E=Mc^2*√(1-(m/M))+i*√(m)*[√(M)+√(m)]*c^2になる
E≒Mc^2-mc^2/2+i*√(m)*[√(M)+√(m)]*c^2と近似できる
mc^2=hνとすると
Mにhνの光を当てるとhν/2だけMから質量を奪う

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/10/23(月) 02:16:49.16

c'=c*√(1-2GM/Rc^2)+i*√(2GM/R)=c*e^(i*arcsin[√(2GM/Rc^2)])
T=√(1-2GM/Rc^2)+i*√(2GM/Rc^2)=e^(i*arcsin[√(2GM/Rc^2)])
E=mc'^2/T=mc^2*e^(i*arcsin[√(2GM/Rc^2)])=mc^2*√(1-2GM/Rc^2)+i*mc*√(2GM/R)

c'=c*√(1-(v/c)^2)+i*v=c*e^(i*arcsin[v/c])
T=√(1-(v/c)^2)+i*(v/c)=e^(i*arcsin[v/c])
E=mc'^d2/T=mc^2*e^(i*arcsin[v/c])=mc^2*√(1-(v/c)^2)+i*mcv

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/10/26(木) 01:12:32.79

mc^2+hν'*√(1-(v/c)^2)+i*ｈν'*(v/c)

mがMからＲの位置にあるとき質量と光に分化する
光を吸収していないmが重力でＲの位置まで移動させられたとき
E=mc^2*√(1-2GM/Rc^2)+i*mc^2*√(2GM/Rc^2)

hνの光がMにＲまで近づくとき光と負の質量に分化する
i*hν'=i*ｈν*√(1-2GM/Rc^2)-ｈν*√(2GM/Rc^2)

hνの光を吸収してvの速度で移動するmがＭとの距離Rまで接近したとき
E=mc^2+hν*[√(1-(v/c)^2)*√(1-2GM/Rc^2)-(v/c)*√(2GM/Rc^2)]+i*ｈν*[(v/c)*√(1-2GM/Rc^2)+√(2GM/Rc^2)*√(1-(v/c)^2)]
mc^2+hν*cos[arcsin(v/c)+arcsin√(2GM/Rc^2)]+i*hν*sin[arcsin(v/c)+arcsin√(2GM/Rc^2)]
E=mc^2+hν*e^(i*arcsin(v/c))*e^(i*arcsin√(2GM/Rc^2))
v≒c
E=mc^2-hν*√(2GM/Rc^2)+i*ｈν*√(1-2GM/Rc^2)
電子銃で電子をMにRの距離まで光速で接近させるときhν*√(2GM/Rc^2)だけ電子の質量が軽くなるため電子が光に近づく
mc^2-hν*√(2GM/Rc^2)

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2017/11/23(木) 03:36:56.02

m1の磁性をM1にあたえる
m2の磁性をM2にあたえる
M1に流れる時間　√(1+2km1m2/(RM1c^2))
M2に流れる時間　√(1+2km1m2/(RM2c^2))
m1とm2が同じ符号のときM1とM2の間に流れる時間は加速するため斥力が発生する
m1とm2が異なる符合のときM1とM2の間に流れる時間は減速するため引力が発生する

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2018/01/31(水) 04:56:42.64

物理学もおもしろいけどネットで儲かる方法とか
グーグルで検索⇒『羽山のサユレイザ』

YEVSS

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2018/07/12(木) 22:40:35.96

僕の知り合いの知り合いができた在宅ワーク儲かる方法
時間がある方はみてもいいかもしれません
検索してみよう『立木のボボトイテテレ』

ER7

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2019/03/09(土) 17:53:41.68

良スレ救済age

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2019/08/17(土) 06:20:56.75

光子の吸収・放出における
共鳴振動数 (Bohrの条件) やらRitzの結合律やらはSchroedinger方程式で説明できるし
コンプトン散乱の場合もDirac方程式で説明できるし
「光子」なるものは実在しなくていいのだが････

説明の方便で（簡易化のために）使ってるだけ。

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2019/09/06(金) 17:03:48.97

そんなの光子に限らず、電子も陽子も電磁場も重力も・・・その他あらゆる物理対象がそうでしょ

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2020/10/01(木) 20:07:34.53

福田博造は地獄へ落ちただろうな

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2020/10/03(土) 17:23:58.00

質量あったら困るから。

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2020/10/06(火) 17:51:40.83

質量が0でも光子は光速で運動してるからエネルギーは∞だよん。なんてね
ちょっとまてよ。ニュートリノとか
って質量が軽いからアリエナイ速度で
運動してると思われる
でも光速度よりは鈍いと思う

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2020/10/06(火) 22:00:16.87

オンマスシェルとかオフマスシェルとかと関係ある？

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2020/10/08(木) 11:44:22.98

ユークリッド空間でベクトル(x,y,z)が半径rの球殻に乗っていれば
r=√(x^2+y^2+z^2)が成り立つのと同様、
四元運動量(E,px,py,pz)がミンコフスキー時空における半径mの球殻(mass shell)上に
乗っているかどうかという用語がon shellとかoff shell。
つまりm=√(E^2-px^2-py^2-pz^2)にが成り立つかどうかという話。(簡単のためc=1としています)
自由粒子か仮想粒子かの違いになる。自由粒子は必ずon shell。仮想粒子はoff shellになりうる。

◆ZTDNpwWKY2 · 2020/10/09(金) 04:30:05.40

俺が断言しようｗＷｗ、重力とは量子的な情報量である、情報量は量子状態の波であり
波の形と幅で決まり、重力が大きいほど波が複雑で波の振幅幅が生まれる。ｗＷｗ

これで光速に至った光子の質量なども説明する。

反論は許さないｗｗｗｗｗっうぇえｗｗｗｗｗｗっうぇえｗｗｗｗｗｗｗｗ

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2020/10/09(金) 04:57:57.21

量子情報がエンタングルすることで互いの粒子へ干渉し
エンタングルが解ける組み合わさるの組み合わせによって
光速とは別の経路の意味を生じない情報伝達があるってことだ。
ここで重要なのは意味を生じないことであって、
情報が伝播するわけではない。

**ご冗談でしょう？名無しさん** · 2020/10/09(金) 05:11:10.19

量子エンタングルで時間を越えて確率的に影響があれば
現実との距離とは別の時間の影響をうけるこの時間差が重力だ。